Расчет и конструирование ультразвуковых сварочных машин. Обзор
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3 4 5 6 7... 50 51 52 53
|
|
|
|
Раоомотрим упругую среду, в прсизвсльнси точке которой оу-шеотвуют переменные силы. Это ведет к переменный смещениям, деформациям и напряжениям, которые будут распространяться в среде ст точки приложения силы. Очевидно, что любому моменту времени будет соответствовать определенное распределение смещений деформаций и напряжений в упругой среде. Если это распределение перемещается, то упругая волна, распространяющаяся в стержне, будет бег, ,ей; в противном случае волна называется стоячей. В реальной упругой среде всегда существуют сипы сопротивления, препятствующие распространению упругой волны. Эти сопротивления могут носить активный или реактивный характер. В первом случае происходит поглощение механической анергии и вщалониа ее в виде тв;1ло-ты. Активное сопротивление обусловлено внутренним трением в упругой среде. Реактивное сопрогивление не может поглощать энергию необратимо, а сказывает реакгию приложенной силе. Это обусловлено тем, что любой бесконечно малый злемент упругой среды обладает мессой и упругостью. Величина сопротивления определяется как отношение колебательной силы к колебательной скорости и в общем случае, когда сопротивление включает в себя элементы массы (инерциснноб сопротивление), упругости и трения, находится по формуле: ZVat, гП -Ж. 14 где л. активное сопротивление; 0-упругость; тмассе; и}й круговая частота вынужденных колебаний, В идеальной ореде, лишенной активных потерь, бегущая водна списывается оладущш выражением: П1 где il/•^,смещение произвольной точки в любой .момент времени (ом, рио.1). Анализируя вырахеыге /7/, замечаем, что величине смещения в Л1бой момент времени и в любой точке X в направлении распро-страненая волны опредалается однозначно. С течением времени в sfictois ^ихсйроваиноЁ точке омв1Явиив Ипринимает все возможные ^i4Ciiaa or ♦ i до А. Эта наябоаьвав величала смещения А наьываетоя амплитудой сио^аиин (амплитуой ко).^;бания. Точно так же для любого фккоирошнного моменл* времени Ь величина омещения вдоль оок ох принимав! вое возможные значения ст + А дс -А , Взяв первую и вторую'производные ог выражения /7/ по вре-легко наИти величины колебательной скорости и ускорения: менн. 1^1 где v,f7 и Urn амплитудные значения скорости и ускорения. При распространении упругой волны происходит перенос энергии, причеи в процеоое колебаний знергин периодичеоки переходит иа потенциально^! в кинетическую. Кинегическая знергия в единице объема с учетом вырайвния /8/ будет равна . _ Поскольку среднее значение квадрата иосинуое равно ^ " *о средняя кинетичеокая энергия в единице объема будет: £кин ^ifuj'/l . /ю/ средняя величина потенциальной энергии будет так же спрэделятьоя выр8)ьв;шем /10/, поэтому полная средняя энергия вли средняя плотноогъ энергии в бегущей волне: Часто пользуются понятием интенсивности или силы звука "3 , Ото энергия, п]сходйвдя в единицу времени через единичлу" пло-"адку, ориентированную перпендикулярно к направлении раопростра-":&ьил. В плоской волне сила авука равна энергии, заключенной в парз1:лелвпипиде, площадь сснования которого равна единице, а высота скорости звука С . Следовательно, хя5лич!ка^(ЗС , входяаая в выражение /и/, изаыгавгся уд8,:"-н;лг волло!иш''оолроги^леиава упругой орелы. Оно носат вкуяаямЯ xapsie-тар /1,2 /, т.з. т монет эепасагь энергив, аодобао иявуаярк-аому ила упругому элвмвйту. Одаако оас " не ирвоарегб"и"а"т
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3 4 5 6 7... 50 51 52 53
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
