объекта
обработки внутрь полусферы (z>0), а нижние — смещению в
противоположном направлении (z=^0).
На рис. 11
(я и б) приведены расчетные
зависимости, характеризующие размытие пятна радиуса гп-х при
последующем п-м возврате отраженного излучения
зеркальной полусферой радиуса 75 мм (зависимости Дг„/г„_, от Z рассчитаны
для rn_ieQ,5 мм).
Анализ этих
зависимостей показывает, что при фиксированном значении смещения объекта
обработки относительно диаметральной плоскости полусферы размытие
уменьшается с увеличением радиуса пятна первоначально сфокусированного
излучения лазера.
Размытие
пятна сильно зависит от угла 20 и от смещения облучаемой поверхности
объекта относительно диаметральной плоскости полусферы, что требует
точной установки обрабатываемых деталей. Причем смещение объекта обработки
внутрь полусферы приводит к несколько меньшему размытию, чем при обратном
смещении.
Оценка
размытия пятна при многократном возврате должна производиться с учетом
изменения угла 26 и радиуса пятна гп
после л-го акта отражения и возврата.
Характер
пространственного распределения отраженного излучения в различные
моменты времени импульса исследовали на установке, схема которой
представлена на рис. 1. В эксперименте использовали частично прозрачную
стеклянную полусферу.
Внутри
полусферы устанавливали осесимметричные светопо-глощающие экраны,
обеспечивающие перефокусировку излучения, отражаемого мишенью в телесные
углы, которые соответствуют углам 20 на поверхность ослабителя * i0.
Облучению нормально падающим пучком подвергались различные плоские мишени.
Параметры излучения соответствовали режиму сварки этих мишеней. Для
каждого экрана облучалось несколько однотипных (имеющих одинаковое
качество поверхности зоны обработки) мишеней.
На рис. 11
(в, г) приведены результаты измерений
отношения мощности излучения Р(20), отражаемого в угол 20, к мощности
излучения Р(*180°), отражаемого в угол 180°, при облучении плоских
алюминиевых мишеней с гладкой (в) и матированной (г) поверхностью для
различных моментов времени.
Из
представленных данных видно, что наиболее резкое изменение в ходе
кривых Р(20)/Р(18О°) наблюдается при малых углах (20^40—60°). Наибольшие
различия между величинами Р(20)/Р(18О°) в зависимости от момента времени
наблюдаются при углах 20=20 — 60°. Однако при 20>6О—80° рост кривых
замедляется, и они практически совпадают для любых моментов времени в
течение импульса. Как следует из приведенных зависимостей, а также
результатов, полученных на других мишенях, основная доля излучения,
отраженного при сварке деталей с плоской облучаемой поверхностью,
распространяется в конусе с плоским углом при вершине около
90°.
