Процессы цементации в цветной металлургии
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 46 47 48 49 50 51 52... 56 57 58
|
|
|
|
г?—— при этом у = V-14 в соответствии с рис. 45 dT/2 / О -----djl2/ г. = / 5" 2ydx = J S;^ 2 о (151) На основании формулы (151) можно записать выражение для матит с2ЩпГс\т'" сферической частицы от вихревого шка[™и, т тмв --(Я,+ _/). (152) Таким образом, силу вихревых токов, действующую на сферическую ферромагнитную частицу в магнитном поле (с магштной SkZ^^ данной точке поля =определим по следующеТфор^ле (153) 4 . .------ ----MJ'Ui ^вих = До(^тмв grad ) = До (ттмв^7 ) Я^;1 ^вих = --fr'^о 7т^? ^4 [(^./) gradj itj Знак минус указывает на то,что это сила отталкивания. Для получения этой силы сколько-нибудь заметной величины необходимо иметь час Рис. 45. Распределение плотности тока по миделеву сечению сферической частицы в текущий момент времени тоту тока выше звуковой частоты [ 314, 315]. При промышленной частоте (50 Гц) силой вихревых токов можно пренебречь. Магнитную силу взаимодействия между сферическими ферромагнитными частицами можно определить для случая кипящего слоя как силу взаимодействия между магнитными диполями [ 312, с. 198] или магнитными массами [ 311, с. 191], Магнитный момент диполя сферической ферромагнитной частицы ^^авен где I^j напряженность магнитного поля внутри частицы 96 (154) В зависимости от намагниченности (/) вещества у частицы может быть разная величина магнитного момента. Поэтому следует обозначить магнитные моменты двух разньсс частиц т j^i и т^мг • Сила взаимодействия между частицами зависит от угла между векторами магнитных моментов и расстояния между частицами. Сила притяжения двух частиц, когда моменть! частиц направлены параллельно или перпендикулярно друг к другу и расположены на расстоянии длины свободного пробега частицы / св. равна /п Р Ч1 = 3 47Г (/св + ^т)* Но М св (155) Когда магнитные моменты частиц расположены по направлению друг за другом (по их осям), то сила притяжения двух диполей равна: ' тм 1 "'тм г (156) Из статистической физики известно, что средняя длина свободного пробега частиц равна [316]: /св = 1 (157) где V -путь, проходимый частицей за 1 с; —число столкновений за 1 с; п —число частиц в единице объема, 1 м'; 5э -эффективное сечение частицы, м^; Число частиц в кипящем слое можно рассчитать через порозность слоя екс: п = 6(1 ек.с) iid\ С учетом выражений (157) и (158) получим (158) (159) '2'(1-ек.с) Для указанного на рис. 44 расположения катушки относительно кипящего слоя ферромагнитных частиц сумму сил, действующих на частицы, можно представить в виде уравнения, в котором стрелки показьшают направление действия отдельньсс сил: SF = Frpi + F„eвt+Fгдt+Fнt + Fкt+/виx +^пр^ Силы, являющиеся следствием воздействия на частицы электромагнитного поля, можно ранжировать следующим образом (по убьшанию их значимости): F^^,Fк, вих ^н Силы притяжения частиц друг к другу способствуют образованию как бы единой пористой псевцомакрочастицы с массой, равной сумме масс 97
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 46 47 48 49 50 51 52... 56 57 58
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
