Процессы цементации в цветной металлургии
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 45 46 47 48 49 50 51... 56 57 58
|
|
|
|
На ферромагнитную частицу, находящуюся в жидкой среде и в электромагнитном поле (рис. 44), действуют следующие силы: сила тяжести (гравитационная сила) Fj-p] сила выталкивания (левитационная сила) FneeJ сила гидродинамического сопротивления FI.д; сила, обусловленная неравномерностью распределения магнитного поля F,,; магнитоста-тическая сила F/c; сила, обусловленная наведением в частице вихревьк ГОКОВ Fbh^; магнитная сила взаимодействия между ферромагнитными частицами F пр. Гравитационная сила равна ^гр = Wxg?" = Рт Vtg,(136) где /Зг плотность частиц, кг/м'; Fx — объем частиц, м'; g" ускорение силы тяжести, м/с^. Сила левитации равна ^лев = Рж V^g,(137) где Рж плотность жидкой среды, кг/м'. Сила гидродинамического сопротивления витающей сферической частицы в турбулентном потоке жидкости равна [ 309, 310] ^..д=^|^.(138) 4 2 где Уж скорость потока жидкости, м/с; ix ^ диаметр частицы, м; I коэффициент сопротивления, _24 4 ^ ""Si"'W (139) где Re критерий Рейнольдса. Сила гидродинамического сопротивления в равномерном поле направлена вверх. Сила,обусловленная неравномерностью распределения магнитного поля [311],равна = Mograd (Я, + I J)\ (140) 4 •^ ' 3 гпе о магнитная постоянная, Гн/м; /z о = 4 • 10"'; Не напряженность поля, создаваемого обмоткой, А/м; / намагниченность вещества ферромагнитной частицьг, А/м, J = Х^е (здесьх магнитная восприимчивость частицы); Сила гидродинамического сопротивления направлена вверх. Магнитостатическая сила, обусловленная действием на частицу магнитным полем катушки [ 312], равна F. = 94 grad (141) где— магнитный момент намагниченной частицы, как магйит ного диполя, А • м^; иначе = ~^)^о grad (7Я,).(142) Магнитостатическая сила направлена К катушке. Для определения силы, обусловленной наведением вихревых токов в частице вследствие изменения во времени магнитного поля внтури нее, воспользуемся вторым уравнением Максвелла [ 313]: rot Ef = d Bi (143) где Ej вектор напряженности электрического поля внутри частицы, Bj вектор магнитной индукции внутри частицы, Тл. Проинтегрируем уравнение (143) по площади круга поперечного сечения текущего радиуса внутри частицы (х): Г rot EixdS =--/ Bj dS. По теореме Остроградского Сгокса / rot E^ix dS= ^Ei^dT = 2nx Eix Левая часть уравнения (144) a . ^ dBi --/ BfdS = nx^ (144) (145) (146) где Bi магнитная индукция внутри ферромагнитной сферы. Bj можно считать величиной одинаковой в любой точке [ 311, с. 320]: (147) В1 = Но (fie + ^/V") Умножив обе части уравнения (144) "а удельную проводимость материала сферы (7т) и имея в виду закон Ома в дифференциальной форме: lx=yJix,(148) с учетом уравнений (145147) получим выражение для плотности тока, проходящего по контуру миделева сечения радиусом л;: Six -i-iHe^tj).(149) 2 дт3 Приращение тока по элементарной площади сечения частицы (рис. 45) dSyx = 2у -dxравно .d iiryx)=^ix2ydx.(150) 95
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 45 46 47 48 49 50 51... 56 57 58
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
