Индукционная наплавка твердых сплавов

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу Индукционная наплавка твердых сплавов

Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .

Страницы: 1 2 3... 58 59 60 61 62 63 64... 168 169 170

	 2) градиент температуры создается также и по ширине на. плавленного участка вследствие неравномерного нагрева и раз. ных условий теплоотвода в тело детали; 3) расплав неоднороден по химическому составу; объему жидкой фазы вблизи основного металла имеют более низкою концентрацию углерода и легирующих элементов; 4) жидкая ванна в сечении име­ет форму неправильной двояковы пуклой линзы в результате поверх­ностного натяжения и более интен­сивного нагрева по оси индуктора, 5) в расплавленном металле вс взвешенном состоянии находится сравнительно большое число гото­вых центров кристаллизации, обес­печивающих зарождение и рост кри­сталлов твердой фазы. Условия кристаллизации метал­ла, наплавленного при индукцион­ном нагреве, имеют в то же время много общего с условиями затвер­девания металла при других спосо­бах наплавки или сварки. Аналогия-Рис. 37. Схема распределения Ньши, например, можно считать, на-температуры у границы раз- личие на границе сплавления опре-дела перед началом плавления ' 1 сплава (кривая 1| и к моменту деленного количества «принуди-полного расплавления шихты тельных» центров кристаллизации (кривая 2J в виде зерен аустенита основного металла, значительное переохлаж­дение при кристаллизации, высокие средние скорости роста кри­сталлов и др. Совокупность этих условий определяет особенно­сти кристаллизации жидкой ванны. Прежде чем перейти к непосредственному изложению зако­номерностей процесса кристаллизации твердого сплава, кратко рассмотрим схему (рис. 37) распределения температуры у гра­ниц сплавления перед началом плавления металлической часть шихты (кривая 1) и к моменту полного окончания расплавле ния крупинок твердого сплава, т. е. к моменту выключения на грева (кривая 2). При достижении основным металлом температуры, близко)' к температуре точки солидуса твердого сплава (/£"■* I, макси мальная степень нагрева наблюдается непосредственно у гра­ницы сплавления — в поверхностном слое основного металл8 (t0M). По мере удаления от поверхности в глубь стальной Де' тали происходит некоторое, хотя и небольшое, снижение теМ' пературы (напомним, что глубина проникновения тока в эти"1 условиях составляет для частоты 70 кгц примерно 2,5 мм). IIе бб „Шине наплавочной шихты температурный градиент выражен боВ Резк0 (Рис- 37, t"M). Однако непосредственно в участках .Жкта твердого сплава и основного металла температуру к0ж)нентов можно считать достаточно близкой ввиду от-^цЖшого ранее появления легкоплавких эвтектических про- С|| период плавления твердого сплава толщина слоя в ре-зуЛрате осеДания шихты уменьшается, а характер распределе-нИ5Аемпературы изменяется. На поверхности стали появляется и шртепенно увеличивается сплошной слой расплавленного ме-талЦ, в котором также индуктируется наведенный ток в соот­ветствии с общими законами высокочастотного нагрева. По ме­ре Вввития этого процесса у границы сплавления происходит первасп р еде л ei i пе тока (в связи с поверхностным эффектом), блярдаря чему область максимальной температуры переме­щался в наплавленном материале вслед за смещением фронта полрэго расплавления (t£M). 1С" моменту окончания плавления температура нагрева по-ве&остного слоя расплава меньше, чем в нижележащих объ­ему во-первых, ввиду поглощения скрытой теплоты плавле-нищпоследними крупинками твердого сплава, а во-вторых, из-аа влщння более холодного шлака. При некотором перегреве зона с Лксимальной температурой, очевидно, переместится непосред­ствен о к границе расплав—шлак. Жристаллизация твердого сплава происходит в условиях зна-чившьной химической неоднородности расплава' по толщине еле, образующейся в результате его взаимодействия с основ-ны§| металлом Вследствие этого температура начала и конца плжления изменяется согласно диаграмме состояния компо­нентов (рис. 37, / Iм и (нлмк). Л соответствии с рассмотренной схемой к окончанию про- iP1 наплавки у границы сплавления создается положитель-,! ы1зТе м п е р а ту р н ы й градиент (жидкость нагрета больше твер-^°Ш»азы). Следовательно, в первые моменты после выключе-Ни*Иагреза теплоотвод у поверхности раздела идет в сторон\ Тве§1ой фазы. Ликвационные явления в самом начале кристал-Л}у(Ии не успевают получить большого развития, любой вы- at *?а затвердевшей поверхности попадает в область более ВьНрк6го нагрева, вследствие чего рост неровности замедляет- jP результате оплавленные зерна основного металла обра-тЭЁ сплошн°й пленкой аустенита (граничной полоской). Едр форма кристаллизующейся твердой фазы в данных усло- 1 дте р м о д и н а м и ч е с к и более устойчива. КошШТем напРавление теплоотвода изменяется в сторону жид-ц дЬзы, толщина граничной полоски достигает конечной вели-&ш"И на ее повеРхности начинают развиваться дендриты твер- rss Карта

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу