Индукционная наплавка твердых сплавов

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу Индукционная наплавка твердых сплавов

Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .

Страницы: 1 2 3... 18 19 20 21 22 23 24... 168 169 170

	 В табл. 2 приведены значения удельного сопротивления наи­более часто встречающихся в практике индукционного нагрева материалов. Магнитная проницаемость ферромагнитных тел в области достаточно сильных магнитных полей и постоянной напряжен­ ности остается почти неизменной при нагревании до температур 600—700 С, затем резко умень­шается и становится равной еди­нице при температуре точки Кюри. Зависимость магнитной проницаемости д. от температуры при различных напряженностях магнитного поля представлена на рис. 11. Электропроводное тело, поме­щенное в переменное магнитное поле, испытывает давление со стороны этого поля. Силы, дей­ствующие на тело, связаны с па­раметрами тела и поля, подводи­мой мощностью и частотой. Про­анализировав связь между меха­ ническими силами, удельной мощностью и частотой тока, Рис. 11. Зависимость магнитной проницаемости ц от температуры при различных напряженностях магнитного поля Н можно установить следующие зависимости. Отталкивающие силы, дейст- вующие на каждый квадратный сантиметр поверхности нагреваемого тела (удельное давление), равны [2]: (о) где р — удельное сопротивление; ц —магнитная проницаемость; / —• частота индуктированного тока; Ар — удельная мощность. Для стали и сплавов на железной основе, нагретых выше точки магнитных превращений, Для меди при / = 20° С 23 rss Карта

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу