Индукционная наплавка твердых сплавов

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу Индукционная наплавка твердых сплавов

Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .

Страницы: 1 2 3... 16 17 18 19 20 21 22... 168 169 170

	 Выходящая из непроводящей среды, например воздуха, элек­тромагнитная волна внутри металла распространяется перпен­дикулярно его поверхности и затухает по мере удаления от нее. Для характеристики затухания волны в проводящих средах обычно пользуются понятием условной глубины проникновения электромагнитной волны или просто глубины проникновения бЛ. По предложению Штейнмеца, 6М представляет собой расстоя­ние, на котором амплитуды напряженностей электрического и магнитного полей плоских электромагнитных волн уменьшают­ся в е = 2,718 раз, а фаза волны изменяется на 1 рад, т. е. на 57°: (2) где р — удельное электрическое сопротивление среды; (х — относительная магнитная проницаемость. Для практических расчетов удобно пользоваться эмпириче­ским выражением, дающим приближенное значение величины глубины проникновения тока в материал тела при температуре f С: (4) Значения k для некоторых металлов приведены в табл. 1. Весьма существенно, что в пределах условной глубины проник­новения тока выделяется 86,5% энергии, подводимой в тело. выше частота. При малых частотах напряженность электриче­ского поля, наводимого переменным магнитным потоком, на­столько мала, что она не влияет на распределение тока. Ис­пользуя эффект близости, можно путем подбора формы индук­тора, концентрировать нагрев в определенных участках поверхности обрабатываемой детали. Явление эффекта близости в ряде случаев может привести и к нежелательным последствиям. Так, при индукционной наплав­ке с использованием порошковых наплавочных материалов эф­фект близости может стать причиной локальных перегревов и прожогов деталей в результате уменьшения расстояния между поверхностями индуктора и детали при сплавлении гранул шихты. Слой порошковой шихты является практически прозрачным для электромагнитного поля. Гранулы металлической части изо­лированы друг от друга частицами флюса, поэтому электропро­водность порошкового слоя и соответственно выделение энер­гии в нем очень малы. При сплавлении гранул шихты электро­проводность образовавшегося при этом сплошного слоя металла возрастает скачком. Одновременно уменьшается расстояние между поверхностями индуктора. Это приводит к резкому воз­растанию выделения энергии в участках наплавляемой поверх­ности. Чтобы ослабить эффект близости, желательно применять низкие частоты и относительно большие зазоры между наплав­ляемой поверхностью и индуктором. ~ У проводника, свернутого в кольцо, наибольшая плотность тока наблюдается на внутренней поверхности. При достаточно большой радиальной высоте проводника внешняя сторона его практически не несет тока. Это отъясняется тем, что при свер­тывании проводника в кольцо магнитное поле становится не­симметричным. Линии поля сгущаются у внутренней поверхно­сти и частично вытесняются внутрь проводника. Тонкие слои проводника, расположенные у внутренней поверхности, обла­дают наименьшим реактивным сопротивлением. Линии тока концентрируются преимущественно у поверхности наименьшего диаметра. Поэтому при нагреве внутренних поверхностей эф­фективная величина зазора между поверхностями индуктора и детали увеличивается на величину радиальной высоты витка индуктора. Кольцевой эффект оказывается полезным при на­греве внешних цилиндрических поверхностей и вредным при нагреве внутренних цилиндрических поверхностей. Основными электрофизическими свойствами материалов для расчета индукционных нагревательных устройств являются Удельное электрическое сопротивление q и магнитная проницае­мость [I. Эти характеристики в основном определяют глубину проникновения тока и поглощаемую телом мощность. Послед­няя пропорциональна коэффициенту поглощения мощности]/рц, 21 Таблица 1 Материал Температура в °С k Материал Температура в "С k _\ Сталь 20 20 Алюминий 20 85 300 550 500 155 1300 575 Медь 20 67 Сплав сормайт 20 50 100 77 1300 540 1000 155 Природа эффекта близости та же, что и поверхностного эф­фекта. Но в отличие от последнего распределение плотности тока по сечению проводника здесь определяется не только соб­ственным полем, но и суммарным действием полей всех близ­ко расположенных проводников. Название эффекта близости оправдывается тем, что перераспределение плотности тока в проводниках резко проявляется только при их сближении на малые расстояния. Эффект близости выражен тем резче, чем 20 rss Карта

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу