Технология электрической сварки металлов и сплавов плавлением
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 57 58 59 60 61 62 63... 767 768 769
|
|
|
|
Рис. 2-16. Тепловой баланс лазера: / — потери в лампе накачки; 2— потери в оптической си стеме; 3— потери иа унос материала И отражение лучей; 4— полезная энергия иа про плавление материала теплообмена между определенными участками поверхности изделия и охлаждающей жидкой либо газообразной средой. При теплообмене излучением теплота переносится между удаленными друг от друга нагреваемой деталью ?и окружающими предметами посредством электромагнитного излучения в соответствии с законом Стефана-Больцмана, т. е. тепловой поток пропорционален разности четвертых степеней абсолютных температур поверхностей, участвующих в теплообмене. При конвективном теплообмене теплота с поверхности изделия уносится жидкостью или газом, движение которых создается принудительно, а при естественной конвекции это движение обусловлено различием в плотности нагретых и ненагретых объемов. Величину теплового потока конвективного теплообмена между поверхностью тела с температурой Т и охлаждающей средой с температурой оценивают по правилу Ньютона: 7к = "к(7^-П),(2-12) где — коэффициент конвективной теплоотдачи, определяемый экспериментально. В обычных условиях сварки при отсутствии заметных воздушных потоков величинасоставляет примерно 0,002— 0,005 Вт/см^° С. Выражение (2-12) часто используют и для описания общей суммарной теплоотдачи с поверхности изделия путем лучеиспускания и конвекции. Это возможно, поскольку погрешность от такого описания существенно проявляется только в зоне, нагретой выше 700—800' С, где радиационные тепловые потоки значительно превышают конвективные. При температурах поверхности 400° С и ниже роль лучеиспускания в теплоотдаче по сравнению с конвекцией невелика. Распространение теплоты в изделии происходит преимущественно по законам теплопроводности, хотя определенное влияние на перенос теплоты вблизи сварочной ванны оказывают конвективные потоки в жидком металле. Их роль тем сильнее, чем больше объем сварочной ванны. Конвективные потоки в жидком металле сварочной ванны приводят к достаточно сложным перераспределениям подводимой тепловой мощности в пространстве и времени. Для понимания 60
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 57 58 59 60 61 62 63... 767 768 769
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
