Технология электрической сварки металлов и сплавов плавлением
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 35 36 37 38 39 40 41... 767 768 769
|
|
|
|
At Достигать нескольких тысяЧ градусов, а ее градиент 'к = 10^ К/см. При этом тепловой поток в сторону катода достигает значительной величины, определяемой уравнением Q,^~ri^F,.(2-7) Как и в анодной области, стационарное состояние газа у катода возможно при соблюдении баланса его энергии: =(2-8) В уравнениях (2-7), (2-8) обозначает площадь катодной области, через которую проходит ток дуги, и равную ей площадь активного пятна на катоде. В слое газа, непосредственно примыкающем к катоду и имеющем сравнительно низкую температуру, термическая ионизация практически невозможна. Поэтому электрический ток через него переносится главным образом ионами, движущимися из ионизационного пространства к катоду. Ионы создают здесь объемный положительный заряд значительной плотности. Расчеты показывают, что электроны, обладающие весьма высокой по сравнению с ионами подвижностью, практически не влияют на плотность объемного заряда у катода, даже если их ток составляет половину общего тока дуги. С учетом объемного заряда у катода, определяемой им напряженности поля и плотности тока, полученной из уравнения (2-8) баланса энергии катодной области, получают выражение для катодного падения напряжения = 2,3.10^-^1;;^.(2-9) к / где bi — подвижность ионов; —плотность тока в катодной области. В катодной области почти всегда наблюдается сужение электропроводного газового канала. Это можно рассматривать как результат малой взаимной зависимости процессов, определяющих плотности токов в столбе и катодной области. Поэтому для катод ной области отношение ,р ^ , входящее в уравнение (2-9), не ^к' является постоянным и существенно зависит от разности температур в ее пределах. В связи с этим по мере роста потенциала. ионизации газа столба увеличиваются температура и разность AT = Т„ — Т^, поскольку температура активного пятна ограничена температурой кипения катода Т^ и остается постоянной. В соответствии с уравнением (2-9) это приводит, при прочих равных условиях, к увеличению напряжения катодной области. 38
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 35 36 37 38 39 40 41... 767 768 769
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
