Технология электрической сварки металлов и сплавов плавлением
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 32 33 34 35 36 37 38... 767 768 769
|
|
|
|
'Так, смесь паров калия (f/, = 4,33 эВ) и железа {U^ = 7,83 эВ) при одинаковой их концентрации = 0,5 и температуре 5800 К характеризуется эффективным потенциалом ионизации = = 4,61 эВ. В большинстве случаев введение в газ столба 5—8% присадок с низким потенциалом ионизации уже существенно снижает t/эф смеси и в соответствии с уравнениями (2-1)—(2-3) оказывает сильное воздействие на все параметры столба: снижается температура и напряженность поля в нем, увеличивается диаметр. При сварке металлов неплавящимися электродами в среде защитных газов концентрация различных компонентов смеси неодинакова по длине дуги. Так, при сварке алюминия в среде аргона дугой с вольфрамовым электродом наиболее высокая концентрация паров алюминия наблюдается у поверхности изделия, наименьшая — у вольфрамового электрода. В результате столб сильно расширен у алюминиевого и сжат у вольфрамового электродов Температура, плотность тока и напряженность поля в различных его сечениях неодинаковы. Это, в свою очередь, приводит к появлению интенсивных потоков плазмы. Мощность, теряемая столбом дуги, частично передается электродам дуги, частично излучается в пространство. Чем больше дуга углубляется в свариваемый металл, тем меньше потери излучения столба. Анодная область. Температура газа в этой области падает на несколько тысяч градусов от температуры столба до температуры поверхности активного пятна анода. Активной называется лишь та часть поверхности анода, на которую течет ток дуги. Большинство металлических анодов, кипящих при температурах ниже 4000 К, испаряется в зоне активных пятен под действием теплоты дуги, поэтому перепад температур АГ в анодных областях в таких случаях может быть найден с достаточной определенностью из уравнения AT = Т,— Т^, Где — температура кипения материала анода. При протяженности анодной области 10"* см и АГ = 3-10* К градиент температуры в ней имеет значение -р= 3-10' К/см. Это вызывает интенсивный тепловой поток Q в сторону анода: где т] — коэффициент теплопроводности газа; — площадь активного пятна на аноде. Стационарное состояние анодной области возможно при восполнении этого потока выделяющейся внутри нее мощностью 3*35
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 32 33 34 35 36 37 38... 767 768 769
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
