Теория сварочных процессов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 78 79 80 81 82 83 84... 558 559 560
|
|
|
|
Рис. 2.34 Распределение электромагнитного давления по сечению проводника Рис. 2.35. Осевая сила пинч-эффекта в проводнике переменного сечения Электромагнитное давление р, выражаемое формулой (2.88) для жидкого или газообразного проводника, может быть в данной точке принято постоянным независимо от направления. Поэтому в осевом направлении элементарная сила df~p-2nrdr, а по всей площади сечения f =f d/=f р • 2nrdr=(^?2-г2)гХ dr = JV2. (2.89) 00"^0 Если ток в амперах, то выраженная в ньютонах сила F^b-\Q-4'^S.(2.90) Продольная сила F не зависит от сечения проводника, а зависит только от квадрата тока. Пример 14. Если сечения Si и S2 отличаются по площади, например, в 4 раза (по диаметру в 2 раза), то разность давлений при токе 200А создаст силу \F = \ 5-10-"i'ds/S = 5-10-"-i2(lnS2-lnS,) = = 5-10-'-4-10''-1,5=0,3-10-^ Я. Эта сила достаточна, например, для удержания стальной капли диаметром около 4 мм. В теории магнитного поля доказывается, что полю напряженностью Яз соответствует условное магнитное давление р„=Я7(8л).(2.91) Следует учесть, что действие пинч-эффекта должно уравновешиваться изнутри термическим давлением плазмы (идеального газа) 4-923 81
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 78 79 80 81 82 83 84... 558 559 560
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
