Теория сварочных процессов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 70 71 72 73 74 75 76... 558 559 560
|
|
|
|
деление катодного пятна являются следствием неоднородности собственного магнитного поля в районе пятна, расталкивания частей пятна полем. Это приводит к хаотическому перемещению пятна по поверхности металла. Анализ движения пятна показал, что взаимодействие его отдельных частей происходит под влиянием их собственных магнитных полей и подчиняется принципу максимума напряженности поля. Максимум напряженности поля должен всегда соответствовать максимуму концентрации частиц, поэтому в направлении наибольшего потока энергии к катоду должно смещаться и само катодное пятно. Этим объясняется направленное (в том числе и обратное) движение пятна в магнитном поле, его деление и хаотическое перемещение по катоду. При больших токах и сложной структуре пятна оно в целом также будет перемещаться в область максимума напряженности не только собственного Hi, но и дополнительного внешнего Н магнитного поля. Собственное магнитное поле, охватывая область высоких концентраций зарядов наподобие футляра, уменьшает диффузионные потери частиц. Благодаря этому возможна высокая концентрация частиц и энергии над микроучастками (ячейками) катода, что приводит к высокой плотности тока, испарению металла и эмиссии электронов. Анодная область. За исключением специальных случаев (например, угольная дуга), аиод не эмиттирует положительных ионов. Поэтому анодный ток — чисто электронный (рис. 2.28) и i=ie.(2.69) Вблизи анода сказывается избыток отрицательного пространственного заряда и появляется анодное падение потенциала и^. Его значение определяется в основном энергией, потребляемой для образования положительных ионов в анодной области. В большинстве случаев U^:U^ и для Ме-дуг составляет 2...3 В. Д. М. Рабкиным получены значения (/3= 2,5 ±0,5 В, не зависящие от тока, материала анода и состава атмосферы дуги. Иногда различают два типа ионизации, осуществляемой электронами в зоне анодного падения: ионизацию полем и тер Катод I Компоненты тока Электроны 17 1е2Т Положительные ионы Ij ^нод I О Рис. 2.28. Электронная и ионная компоненты суммарного тока i в разных частях дуги (на аноде / = i.) 73
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 70 71 72 73 74 75 76... 558 559 560
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
