Теория сварочных процессов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 63 64 65 66 67 68 69... 558 559 560
|
|
|
|
пространственный заряд ионов, который увеличивает напряженность ускоряющего поля перед катодом. Пример 9. Если U,x\0...20 В, а ширину катодной зоны принять d,"y4,"; "10"" см, то напряженность поля (считая £ = const) при грубой оценке будет: 2П/10-'"2-10' В/см. Принимая температуру катода 7"= 3000 К, что близко к /"„„д железа, получим 4,39у[Ё/Т " 0,3; у„/у„ = е"-' ;^ 1,3. В действительности Е распределено у катода неравномерно и, по Маккоуну, еще зависит от доли ионного тока и /„. И поэтому, вероятно, может достигать 10^... 10* В/см, что дает увеличение /ат//тэ до 10^...10'* (рис. 2.25). Неоднородность катода может также значительно изменить отношение j^Jj^,. АВТОЭЛЕКТРОННАЯ, ФОТОЭЛЕКТРОННАЯ И ВТОРИЧНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ ЭМИССИЯ Туннельные переходы, При низкой температуре в силовых электрических полях напряженностью Е около 5-10^...10' В/см наблюдается электронная эмиссия, быстро возрастающая с увеличением Е, а также с появлением поверхностных дефектов, имеющих заострения и шероховатости. Так как WaW„ то при низких температурах практически нет электронов с энергиями WxWa — AW. Следовательно, электроны проходят сквозь узкий барьер непосредственно с уровня Ферми и ниже без затраты энергии. Эти переходы носят название туннельных и объясняются волновыми свойствами электронов. Длина волны Ле равна Ae = h/{mv).(2.64) Плотность тока автоэлектронной или, как ее еще называют, электростатической эмиссии j^^ может быть определена по формуле Фаулера — Нордгейма ^•„ = v£'e-**з/^/^(2.65) где у тл b — константы, зависящие от металла катода. Чем больше Е, тем уже барьер и больше /з,. Фотоэмиссия. При поглощении эмиттером светового излучения могут появиться электроны настолько большой энергии, что некоторые из них преодолевают барьер и оказываются эмитти-рованными. Это явление известно под названием внешнего фотоэффекта. Для металлов условие возникновения фотоэмиссии (закон Энштейна) имеет вид к\-^Ф + mv""/2,(2.66) где V — скорость электрона после эмиссии. Считая к\ = Ф, можно определить граничную частоту vo и длину волны Ло излучения, вызывающего фотоэмиссию: \о = Ф//г; Ло=с/\с.==сЛ/Ф 66
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 63 64 65 66 67 68 69... 558 559 560
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
