Теория сварочных процессов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 62 63 64 65 66 67 68... 558 559 560
|
|
|
|
Рис. 2 24. Изменение формы потенциального барьера при наличии ускоряющего поля (справа), функция распределения f(a) (слева) ЛИНИИ АА, а в ускоряющем поле, когда высота барьера уменьшается, — частью площади под такой же кривой, лежащей выше линии ВВ. Изменение работы выхода электронов Aw под действием внешнего поля называется эффектом Шоттки. Вычисление его влияния показывает, что работа выхода при наличии ускоряющего поля Фе будет равна Фя =ф-До:, = ф-е^/2£'/2(2.61) Подставим зна,чение заряда электрона е'^^ и получим уменьшение работы выхода Дф = 3,8-10-^£'^1 (2.62) Тогда плотность тока автотермоэлектронной эмиссии Л,= Л72ехр[-(ф-Аф)/(*Г)], или /з. = ьехр[3,8.10-^£-'/7(*Г)]= /;эехр(4,39/Т Г) (2.63) 10' /Г" W//M У/Ш/Ш/Ш i). 3 2000 Kiar 1 /-if 2 J аз 1 10 ^ 10' в условиях сварочной ду p„c. 2.25. Зависимость ги электроны, эмиттированные катодо. м, встречают нейтральные атомы столба дуги и ионизируют их на пути своего пробега. При этом создается положительный см плотности авто термоэлектронного тока j„ с вольфрама от напряженности поля у катода с учетом эффекта Шоттки (заштрихована область реальных плотностей тока в сварочных дугах): Д(р — изменение работы выхода, ;„ — ав-тоэлектронная эмиссия 3-923 65 3038
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 62 63 64 65 66 67 68... 558 559 560
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
