Теория сварочных процессов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 59 60 61 62 63 64 65... 558 559 560
|
|
|
|
и=0, на величину ср; в теории металлов часто этот внутренний потенциал считают постоянным. В действительности же он периодически возрастает вблизи ионов кристаллической решетки металла. Форма и высота барьера могут быть определены при вычислении работы, необходимой для удаления электрона из металла. При низких температурах термоэлектронная эмиссия неизмеримо мала, отсюда следует, что для всех металлов Шаш/. Это видно на рис. 2.21 слева, где дана кривая F{w) распределения электронов по энергиям при ТфО К. Напомним, что Wf — э н е р-гия Ферми. Энергией, достаточной для эмиссии, обладают только электроны, число которых изображается небольшой площадью выше уровня Wa (заштрихованный участок). Таких электронов будет ничтожно мало при достаточно большом значении разности Wa — Wj и не очень высокой температуре. Величина Ф=Wa-'Wf,(2.53) равная наименьшей энергии, которую нужно сообщить электронам, имеющим максимальные скорости при Г=0 К, для того чтобы они могли преодолеть поверхностный барьер, называется эффективной работой выхода или просто работой выхода. От температуры Ф зависит незначительно. Заметим, что часто работой выхода называют величину Ф=Ф/е.(2.54) Значения ф представляют собой периодическую функцию атомного номера элемента и примерно в 2 раза меньше потенциала ионизации того же вещества (рис. 2.22). Значения эмиссионных постоянных для некоторых металлов приведены ниже: Металл .... W Fe чист Fe окисл Th Cs Li (р, В. . . . . 5,52 4,74 3,92 3,53 1,93 2,39 Л, А/(мм^К') . . ~70 -60 ~70 — — Г„, К..... 3650 1812 1968 — — Л, нм..... 273 262 — 660 Формула Ричардсона — Деш.иана. Плотность термоэмиссионного тока. Если число электронов, выходящих из эмиттера через выбранный участок поверхности за единицу времени, равно Л/,,, то плотность тер.моэмиссионного тока L = eA^„.(2.55) Если Wa — высота потенциального барьера металла и ось х направлена перпендикулярно его поверхности, то эмиттированны-ми будут электроны, для которых mvl/2:"Wa, а v,'^-^j2wa/m.(2.56) 62
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 59 60 61 62 63 64 65... 558 559 560
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
