Теория сварочных процессов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 54 55 56 57 58 59 60... 558 559 560
|
|
|
|
неодинакова. Силой, приводящей в движение частицы, здесь будет разность давлений. В слабо ионизированной плазме давление электронного и ионного компонентов мало по сравнению с давлением нейтрального газа, поэтому при диффузионном движении заряженных частиц, так же как и при прохождении тока, происходит не перемещение всей массы вещества, а только перемещение составляющих. Характерной особенностью процесса является то, что по условию квазинейтральности скорости диффузии электронов и ионов должны быть одинаковы. Поскольку электроны обладают большой подвижностью, они опережают ионы, создавая благодаря этому опережению электрическое поле, которое сильно тормозит их и слегка ускоряет тяжелые ионы. В результате происходит выравнивание скоростей и весь процесс идет со скоростью, близкой к той, которая в отсутствие электрического поля соответствовала бы диффузионному движению ионов. Такой процесс совместного движения ионов и электронов через газ получил название амбиполярной диффузии. ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ ПЛАЗМЫ Теплопроводность плазмы также обусловлена движением частиц. Главную роль в переносе теплоты от более горячих участков плазмы к холодным играют электроны (благодаря большей тепловой скорости). Если вдоль некоторого направления существует перепад температур, то электроны с большими энергиями идут в одну сторону, а с меньшими — в другую. В результате появляется поток тепловой энергии qj в сторону более холодных слоев плазмы, пропорциональный относительной величине перепада температур, т. е. температурному градиенту; ^t=-Vad7-,(2.43) где к — коэффициент теплопроводности. , называемый далее для краткости — теплопроводность. Для плазмы к = ка + ке, т. с. учитывастся атомный ка и электронный ке механизмы теплопередачи. Причем ka={\/2)knaVak\(2.44) ke={2/3)kneVeAe{l+X).(2.45) в центре столба дуги из-за большого ке и Ve будет ке^ка, а "а границах столба значение ке мало, так как мало Пе. Подставляя в уравнение (2.44) значения fe= 1,38 • 10'" ДжХ ХК-' A=l/(nQ) [см. формулу 2.9], у =1,6^fT/A [см. уравнение (2.38)], получаем ?.а" 1-10-''(1/Q)-V^^-(2-46) 57
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 54 55 56 57 58 59 60... 558 559 560
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
