Теория сварочных процессов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 46 47 48 49 50 51 52... 558 559 560
|
|
|
|
ных энергетических состояний удовлетворяет распределению Максвелла — Больцмана. В плотной среде столба дуги столкновения между частицами приводят к быстрому установлению локального равновесного состояния. Напротив, в разреженной плазме, где столкновения частиц редки, могут длительное время существовать состояния, далекие от равновесия. Столкновения частиц становятся редкими и при высоких температурах в так называемой горячей плазме, когда энергия теплового движения ^7"= 10...100 эВ и более. Плазма, имеющая кТ порядка 1 эВ (11 600 К), в физике считается холодной плазмой. Основное понятие термодинамики — понятие температуры, которая характеризует значение энергии и ее распределение между частицами вещества. В разреженной или в горячей плазме электронная Те и ионная Т; температуры не равны между собой (рис. 2.16), но с увеличением давления газа их значение и распределение по сечению столба дуги становятся почти одинаковыми (рис. 2.17). Ионная температура близка к температуре газа Рассмотрим кратко границы применения термодинамических характеристик в сварочной плазме. ТЕРМИЧЕСКОЕ РАВНОВЕСИЕ Показателем термического равновесия в системе служит равенство температур всех ее составляющих. Покажем, например, что в дуге существует локальное термическое равновесие, которое устанавливается достаточно быстро. Электроны при плотности тока / от электрического поля F получают в 1 м'* за 1 с энергию w = jE = erieVeE епеЬеЕ^ = e'^rieEh/me,(2.25) где be=Ve/E — подвижность электрона; о = еЕт/т — см. формулу (2.1); т — время пробега электрона. Для определения полного числа условных столкновений, испытываемых электроном за 1 с, надо сложить частоты v всех видов столкновений: с ионами (vei= 1/те,), с атомами {vea — 1/теа) и электронами Vec= 1/т".(2.26) Однако для плотной плазмы важно наличие тяжелых s-час-тиц (ионов, атомов), при столкновении с которыми вектор скорости электронов претерпевает хаотическое (в среднем равномерное) рассеяние. При этом становится возможным превращение ^{инeтичecкoй энергии электронов в энергию беспорядочного теплового движения других частиц. Полная нерегулярность направлений скорости электронов достигается уже после небольшого числа столкновений. Формула для Xes имеет вид Xes = Xe/Ve= I/{VerieQe) = I/{VeSe) .(2.27) 49
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 46 47 48 49 50 51 52... 558 559 560
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
