Теория сварочных процессов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 427 428 429 430 431 432 433... 558 559 560
|
|
|
|
принимая в середине толщины максимальные значения порядка предела текучести свариваемого металла От. Напряжения Ог — растягивающие — на поверхности равны нулю и возрастают к середине толщины. Напряжения Оу на поверхности сварных соединений сжимающие, а в глубине швов — растягивающие, достигая при этом значений, близких к пределу текучести металла. С ростом толщины свариваемого металла следует ожидать возрастаний значений компонентов остаточных напряжений Ох, Оу и Ог в глубине шва, что в условиях объемного напряженного состояния может приводить к хрупким разрушениям на стадии остывания сварной конструкции. НАПРЯЖЕНИЯ ПРИ ОСЕСИММЕТРИЧНОМ НАГРЕВЕ Осесимметричное распределение температур возникает при контактной точечной сварке, при дуговой сварке электрозаклепочных соединений, при термической правке. При этом возникает осесимметричное поле напряжений, характеризуемое компонентами Or и 0е плоского напряженного состояния в полярных координатах. Наиболее просто выполняется упругое решение. Для осесимметричного нагрева пластины с произвольным законом изменения температуры в радиальном направлении известно следующее упругое решение: o, = C-^Trdr, ^ о г = СаЕТ+Щ^Trdr, (11.14) где С — постоянная, определяемая из граничных условий на контуре круглой пластины; для свободного контура пластины радиусом R принимают при r = R а,= 0; для пластины бесконечной протяженности постоянная С = 0. При введении в пластину толщиной б некоторого количества теплоты Q распределение температуры описывается зависимостью T^^_g-r'/(^)-bt^(11.15) 4пШ где К — коэффициент теплопроводности; а — коэффициент температуропроводности; b — коэффициент температуроотдачи. После подстановки (11.15) в (11.14) и выполнения интегрирования, получаем формулы для вычисления компонентов, возникающих при осесимметричном нагреве напряжений в бесконечной пластине: O, = ^i^l(l-e-^V(4a0),-K ае=-^ 430 (1 _e-'V(4aO)_2e-'' (11.16)
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 427 428 429 430 431 432 433... 558 559 560
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
