Теория сварочных процессов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 39 40 41 42 43 44 45... 558 559 560
|
|
|
|
Sg,CH''Па'' 7 3 3 /ff Рис. 2.11. Зависимость общего эффективного сечения соударения электронов и атомов для различных газов от энергии электронов по Рамзауэру (штриховые линии — газокинегические сечения) jo" Л7' I I /О "1—I—I—I—I—I—' I Атомы щелочных металлов Zn,Cd,Hg Не Инертные газы 11_I I I I I I I т 2 4 6 8 Число Валентных элвктронод Рис. 2.12. Эффективные поперечные сечения электронных соударений для атомов с различным числом внешних электронов (по Меккеру) В плазме столба сварочной дуги при Г„ = 5000... 10 ООО К, как будет показано ниже, средняя энергия электронов, имеющих максвелловское распределение скоростей, равна IkJ и составляет как раз 1,0...2,0 эВ. Поэтому для плазмы в инертных газах следует брать Ке = 1/Se,(2.15) что отвечает минимуму соответствующей данному газу кривой Рамзауэра. В переходных областях дуги температуры электронов Те и газа Гд отличны, термическое равновесие не соблюдается {Те ф фТ^ и электроны могут набирать энергию до (0,5...1,0) Ы; или Uj, т.е. до 10...20 эВ. На рис. 2.11 это примерно соответствует газокинетическим сечениям молекул. Средний газокинетический пробег иона в слабых полях Л, мало отличается от пробега молекул, т. е. для ионов (если диаметры иона и молекулы считать равными) (2.16) В сильных полях, где у, у„, молекулы можно считать неподвижными, тогда К=л[1к(2.17) 42
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 39 40 41 42 43 44 45... 558 559 560
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
