Теория сварочных процессов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 37 38 39 40 41 42 43... 558 559 560
|
|
|
|
новения Q, которое для обычных газов часто называют газокинетическим: Q = nd\(2.8) где d — диаметр частицы. Для того чтобы произошло столкновение, центры молекул должны находиться на минимальном расстоянии, равном диаметру d частицы. Принимая модель упругих шаров (рис. 2.9), легко видеть геометрический смысл сечения Q — это плошадь круга радиусом, равным сумме радиусов сталкиваюшихся частиц. При учете движения обеих частиц принимают Q = V2 nd\ Длина пробега Л будет зависеть как от Q, так к от п — концентрации частиц в 1 м\ Определяя относительную долю площади, занятой частицей, через слой газа единичной площади толщиной dx (рис. 2.10), получим вероятность соударения на длине dx, равную nQ/l. С другой стороны, вероятность столкновения частиц при малом dx соответствует отношению толщины слоя dx к длине пробега Л и равна dx/X. Следовательно, dx/A = nQdx/l, откуда Л= \/{nQ) (2.9) т= l/{vnQ). (2.10) Оказывается, для молекул газокинетическое сечение Q мало зависит от их энергии (при высоких температурах). В то же время чем больше размеры частиц, тем меньше их пробег. Кроме того, согласно уравнению Клапейрона A^l/{nQ) = kT/{pQ).(2.11) Рис. 2.9. Схема определения эффективного сечения соударений частиц Рис. 2.10. Прохождение частиц через тонкий слой газа: а — вид сбоку, б — вид в плане 40
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 37 38 39 40 41 42 43... 558 559 560
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
