Теория сварочных процессов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 257 258 259 260 261 262 263... 558 559 560
|
|
|
|
Следовательно, процесс получения работы сопровождается переносом теплоты от более нагретого тела {Т\) к менее нагретому (Ti). Поэтому perpetuum mobile И рода невозможен, так как он должен создавать работу только в результате понижения температуры окружающего пространства при 7" = const. Следовательно, коэффициент полезного действия такого устройства будет равен нулю Таким образом, второй закон термодинамики формулируется следующим образом нельзя построить периодически действующую машину, которая только совершала бы работу и охлаждала резервуар теплоты в работу можно превратить лишь часть теплоты, самопроизвольно переходящей от нагретого тела к холодному Если провести цикл Карно в обратном направлении, то теплота будет переходить от холодного тела к нагретому в результате затраты внешней энергии (холодильный цикл). Теплота не может самопроизвольно переходить от холодного тела к нагретому Полученные соотношения попробуем применить к молекулярным процессам, происходящим в термодинамических системах Рассмотрим цикл Карно между двумя бесконечно близкими изотермами В этом случае термический коэффициент полезного действия r\ = dQ/Q^dT/T = dA/Q (8.17) такого цикла будет стремиться к нулю. Из этого выражения можно определить теплоту Q, сообщенную в систему при температуре Т: Q = TdA/dT.(8.18) Полученное выражение справедливо для обратимых процессов. Представим себе процесс обратимого испарения (рис 8 3, а), при котором жидкость, переходя в пар, будет производить работу расширения, перемещая поршень, нагруженный давлением насыщенного пара жидкости, вверх при постоянной температуре Т. Если бы цилиндр не был закрыт поршнем, то процесс испарения совершался бы необратимо, так как молекулы пара диффундировали бы в окружающее пространство (рис. 8.3, б). Работа обратимого процесса испарения может быть определена следующим образом. г= const асп Рис 8 3 Обратимый(а) и необратимый (б) процессы испарения А = p(Vn— Уж). 260
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 257 258 259 260 261 262 263... 558 559 560
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
