Теория сварочных процессов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 256 257 258 259 260 261 262... 558 559 560
|
|
|
|
Подставляя указанные в условии температуры, получим ответы: ДЯ1ооо = = —495 933 Дж; ДЯ2ооо= —505 664 Дж. Следует обратить внимание на весьма небольшое изменение разности энтальпий реакции в зависимости от температуры: ДЯ2ооо-ДЯ° 100% =4,54%. Таким образом, для ориентировочных расчетов можно пользоваться стандартными значениями разности энтальпий, если абсолютная величина их ~400 кДж. Если абсолютная величина разности энтальпий будет меньше, то относительная ошибка будет больше. 8.2. Второе начало термодинамики и его применение к физико-химическим процессам Второе начало термодинамики, предсказанное еще М. В. Ломоносовым, было окончательно установлено в середине XIX в. Клаузиусом и Гельмгольцем (1850—1851). Оно позволяет определить возникновения самопроизвольно протекающих процессов в термодинамических системах и формулируется так: при самопроизвольном переходе теплоты от нагретого тела к холодному, часть тепловой энергии может быть переведена в работу. Формулировка второго начала термодинамики Исследование идеального цикла тепловой машины. С. Карно позволило установить условия для получения работы за счет тепловой энергии и тем самым сформулировать второе начало термодинамики. Цикл Карно совершается между двумя изотермами и двумя адиабатами (рис. 8.2), причем предполагается полная обратимость процессов. Подсчитывая изменения параметров состояния, значения работы и теплоты при отдельных процессах, можно показать, что в результате проведенного цикла получили работу, равную площади 1,2,3,4,1, очерченной циклом, в свою очередь равную разности взятой Qi (на участке /—2) и отданной Q2 (на участке 3—4) теплоты (Qi — Q2). Математически это можно выразить уравнением: Лц= Q, Q2 = /?[ln(U2/ /о,)](Г, Г2). (8.15) Введем понятие термического коэффициента полезного действия цикла, отнеся полученную работу к теплоте, взятой из среды с температурой Т\: n"-(Qi-Q2)/Q. =лу(3,= = {Ti-T2)/Ti. (8.16) Рис. 8.2. Цикл Карно в р-и-коорди-натах 259
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 256 257 258 259 260 261 262... 558 559 560
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
