Теория сварочных процессов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 230 231 232 233 234 235 236... 558 559 560
|
|
|
|
переход металла из твердого в жидкое состояние. Здесь принято, что лишь теплота, истраченная на плавление металла, израсходована полезно, а остальная часть, ушедшая на подогрев металла, окружающего ванну, истрачена бесполезно. Расчетное определение т]( для точечного и линейного источников теплоты соответственно в полубесконечном массивном теле и в пластине проводят по формулам (6.22) и (6.26). По ним определяют площадь f„p в выражении (7.46), ограниченную изотермой АТ=Т„^, — Т„. Для точечного источника т], возрастает с ростом безразмерного критерия ei = qv/{a^ph„„), т. е. термический к. п. д. выше у мощных дуг, движущихся с высокой скоростью. Однако при ез -оо не может быть выше 1/е = 0,368. Соответственно для линейного источника теплоты в пластине ц, возрастает с ростом безразмерного критерия £2= q/{6aph^), но не может быть более -72/(ле) = 0,484 в случае предельно мощных линейных источников теплоты, т. е. при q/b-^oo. Полный тепловой к. п. д. проплавления Т1„р выражает отнощение vF„pph„^ ко всей (полной) тепловой мощности сварочного источника теплоты UI. Источники теплоты, когда они используются для соединений, формирование которых происходит в основном в результате наплавки металла (см. рис. 7.20, вверху), целесообразно оценивать по полному тепловому к. п. д. наплавки 4„=^vF„ph„J{UI),(7.47) где F„ — площадь наплавки. 7.9. Тепловые процессы при электрошлаковой сварке Одна из наиболее характерных особенностей тепловых процессов при электрошлаковой сварке —значительная распределенность источника теплоты. Основной металл подогревается шлаком на довольно значительной длине, составляющей около 30...70 мм. На заключительной стадии нагрева кромки основного металла разогреваются активной зоной шлаковой ванны и опускающимся расплавленным электродным металлом, в результате чего образуется металлическая ванна шириной, равной ширине шва 26„р (рис. 7.21, а). В простейших инженерных схемах расчета воспроизвести сложную пространственную форму выделения теплоты при электрошлаковой сварке не представляется возможным. Хорошо отвечает фактическому распределению температур и форме проплавления следующая расчетная схема источника теплоты (рис. 7.21,6): в сплошной пластине без сварочного зазора f движутся три (равномерных по толщине металла) источника теплоты в виде линий АС, BD, расстояние между которыми равно ' и А,В\. Мощность источника на линии ^iBi соответствует 233
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 230 231 232 233 234 235 236... 558 559 560
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
