Теория сварочных процессов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 206 207 208 209 210 211 212... 558 559 560
|
|
|
|
ЧлХЯ дТ дх ---9_р-["/С2а)|(х + /г) (7.2) = 0. (7.3) Полагая г = О и учитывая, что f = = R"^ — х^, из уравнений (7.2) и (7.3) выведем два уравнения в параметрической форме: vl ж. 1 +Р3 VI +2рз; рз (7.4) (7.5) где рз= vR/(2a). Задаваясь различными значениями рз, находим значения vl/{2a), соответствующие различным приращениям ЛГ;. На рис. 7.5, а представлена номограмма для определения ширины зоны термического влияния при нагреве полубесконечного тела точечным источником. Зная режим сварки, находим вначале значение параметра, отложенного по вертикальной оси, а затем vl/{2a). Для мощного быстродвижущегося точечного источника теплоты на поверхности полубесконечного тела, используя уравне а) —?1Г Рис. 7.5. Номограммы для определения ширины зоны нагрева 21 движущимся источником теплоты 8-923 209
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 206 207 208 209 210 211 212... 558 559 560
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
