Теория сварочных процессов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 194 195 196 197 198 199 200... 558 559 560
|
|
|
|
Приравнивая показателистепеней в формулах (6.66) и (6.67),находим, что to=l/(4ak).(6.68) Приравнивая первые сомножители формул (6.66) и (6.67), после преобразования получаем dQ = qdt,(6.69) т. е. мгновенное количество теплоты dQ сосредоточенного источника равно количеству теплоты, вводимой нормально круговым источником за время dt. Таким образом, мгновенный распределенный источник теплоты можно заменить сосредоточенным линейным источником, теплота которого введена на отрезок времени to ранее. Согласно уравнению (6.6) процесс распространения теплоты от мгновенного распределенного источника с учетом to выразится уравнением Рис. 6.22. Схема нагрева пластины поверхностным мгновенным нормально кру-говы. м источником теплоты dT = qdt cpbina{t+to) -r'/Halt+h)] (6.70) где t — время, прошедшее с момента введения теплоты нормально кругового источника. С учетом теплоотдачи, которая происходит в течение времени t. dT = _^_e-'-V(4a(( + (o)l-6((+b)g6(" (6.71) срД4зта(/-1-4) Если теплота нормально кругового источника введена на поверхности полубесконечного тела, а затем распространяется по нему, то этот процесс формально можно представить как процесс распространения теплоты от мгновенного точечного источника теплоты на поверхности полубесконечного тела с тем, однако, условием, что теплота в течение времени to распространяется только по поверхности тела, а затем продолжает распространяться и по поверхности, и в глубину в направлении оси 0Z. Такой процесс выражается следующим уравнением: • J. _ 2qdt e-'Vl-tali-l-io)] g-zV(4a() ~ ср ' 4na(i-f (о) * (Anaty'"-' (6.72) ДВИЖУЩИЙСЯ НОРМАЛЬНО КРУГОВОЙ ИСТОЧНИК Процесс нагрева пластины движущимся нормально круговым источником рассматривается с использованием принципа наложения (рис. 6.23), аналогично тому, как это было сделано в п. 6.2 для линейного источника теплоты. Допустим, что источник тепло 197
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 194 195 196 197 198 199 200... 558 559 560
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
