Теория сварочных процессов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 193 194 195 196 197 198 199... 558 559 560
|
|
|
|
жающая процесс выравнивания температур в направлении толщины стенки трубы б: AT^-j-i Fn(z,Q^-'"^'\(6.63) Коэффициент температуроотдачи b вычисляют с учетом отдачи теплоты наружной и внутренней поверхностями трубы, причем в случае, если теплоотдача различна (например, охлаждение водой изнутри), значение b подсчитывают по формуле 6 = (tx, -f а2)/(срб),(6.64) где ai и аг — коэффициенты теплоотдачи наружной и внутренней поверхностями трубы. Последовательность операций при вычислении температур та же, что и в случае сплошного цилиндра. Зависимости, описывающие более сложные процессы распространения теплоты в цилиндрах, имеются в работах [15]. 6.7. Распределенные источники теплоты В п. 6.4 отмечалось, что больщинство сварочных источников теплоты, строго говоря, не сосредоточенные, а обладают распределенностью теплового потока по нормальному закону [уравнение (5.33)]. Если источник теплоты обладает высокой концентрацией теплоты, то его можно рассматривать как сосредоточенный. Для некоторых источников теплоты, таких, как газовое пламя, а иногда и дуга, оказывается необходимым учет их распределенности. Ниже рассматривается только случай распределения теплоты по нормальному закону. МГНОВЕННЫЙ НОРМАЛЬНО КРУГОВОЙ источник Определим приращения температуры в тонкой пластине в момент введения теплоты мгновенным нормально круговым источником, который действовал в течение времени dt (рис. 6.22). Количество теплоты на единицу поверхности пластины составит dT. Так как пластина тонкая, теплота мгновенно распространится равномерно по толщине б и нагреет ее на dT = q2dt/{cpb).(6.65) Подставив значение q2 из уравнения (5.33), получим dT = -^е-*''.(6.66) Оказывается, что распределение температуры в пластине становится таким же спустя некоторое время после введения теплоты мгновенным линейным источником: dT= dQ/6 е-г'/(4ш,)_(6.67) 196
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 193 194 195 196 197 198 199... 558 559 560
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
