Теория сварочных процессов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 192 193 194 195 196 197 198... 558 559 560
|
|
|
|
различных проходах, т. е. при Х\, Хч, Хъ и т. д.; tn — время, прошедшее с момента пересечения источником теплоты плоскости 1 — 1 при соответствующих проходах (нумерация проходов ведется от первого прохода); — число проходов с начала наплавки. Когда число проходов N велико, т. е. рассматривается установившийся процесс, определение приращения температуры АГ по формуле (6.60) затруднительно. В этом случае рекомендуется использовать следующий прием. Суммирование приращений температур по формуле (6.60) следует вести до такого значения л = . = Л^', когда Qn{r, tn) заметно отличается от единицы (например, на 3—5%). При этом будет найдено значение АГд,,. Остальную часть суммы уравнения (6.60) при п N', когда Ф„(г, tn) " 1, следует вычислить, используя интеграл ATn-N'= Ч''"'"'^'"^ ? e-{"V(4a)+*)(-.?/(4"l^ ^(6.61) где tf^, — время, прошедшее с момента пересечения плоскости / — / при проходе п = Л^'; th — время, затрачиваемое на один проход с шагом h (см. рис. 6.19, г); Хо— координата точки А или В (см. рис. 6.19, г) по отношению к точке О, где находится движущийся источник теплоты; Vx — составляющая скорости движения источника теплоты вдоль оси цилиндра х — х. Интеграл (6.61) описывает процесс выравнивания температур от плоского источника теплоты [см. п. 6.3 и уравнение (6.29)], т. е. А7'„_^-= А7'„р(1 -ф,), где ф1 определяются по номограмме (см. рис. 6.11, е), а АГ„р —-по формуле (6.30). При использовании формул (6.30) и (6.35) для данного конкретного случая в них следует принимать . = =Ь^^, K-t,. + \. Окончательно получим АГ = Ar„,-f А7'„_„,= AT,. + АГ„р(1 г)^,). (6.62) ТОЛСТОСТЕННЫЙ цилиндр При наплавке на полый толстостенный цилиндр по винтовой линии малого шага также можно использовать схемы быстродви-жущегося источника теплоты. Принципиально ход рассуждений при выводе формул тот же самый, что и в случае сплошного цилиндра. Приращения температур определяют по формулам, структура которых аналогична структуре формул (6.60) и (6.62). Отличие заключается в том, что вместо функции Ф„(г, tn), выражающей выравнивание температур в сплошном тонком диске, в формулу входит функция Ф„(2, tn) [см. формулу (6.52) ], выра 195
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 192 193 194 195 196 197 198... 558 559 560
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
