Теория сварочных процессов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 191 192 193 194 195 196 197... 558 559 560
|
|
|
|
нагрев сплошного цилиндра быстродвижущимся точечным источником теплоты, перемещающимся по поверхности цилиндра. Допущение о том, что источник быстродвижущийся, по существу означает, что теплота, выделившись на линии dS (см. рис. 6.20, б), распространяется только в клине, ограниченном двумя не пропускающими теплоту плоскостями, проходящими через ось цилиндра, и цилиндрической поверхностью ABCD, с которой происходит теплоотдача. Так как обычно угол винтовой линии мал, распространение теплоты в этом случае может быть приравнено к случаю распространения теплоты от мгновенного кольцевого источника с погонной энергией q/v на поверхности сплошного цилиндра (см. рис. 6.20, в). Приращение температуры точки М(х, г), если его определять от одного пересечения источником теплоты плоскости AOO\D (см. рис. 6.20, б), в которой находится точка М{х, г), будет зависеть от времени t, прошедшего после пересечения плоскости, и не будет зависеть от координаты ф точки М. Приращение температуры в сплошном цилиндре при распространении теплоты от мгновенного кольцевого источника теплоты с учетом теплоотдачи можно определить по формуле ДГ = ^Ф(г,0^=^-;^,(6.58) где b = t — время, прошедшее с момента выделения теплоты; R — наружный радиус цилиндра. Функция Ф(г, 0. входящая в формулу (6.58), выражает процесс выравнивания теплоты в тонком круглом диске без теплоотдачи, если теплота выделилась мгновенно по кольцу на наружной поверхности диска: ф{г,1)= ^ММЖ е(6.59) где р,,,—корни уравнения /i(|ij = О (щ = О, цг = 3,83, цз = = 7,02 и т. д.); /о и /i — функции Бесселя 1-го рода нулевого и первого порядков от действительного аргумента. На рис. 6.21, в представлена номограмма для определения численных значений Ф(г, t) в зависимости от r/R и т = at/R^. При т 0,4 значение Ф(г, ^) " 1. При движении источника теплоты на поверхности сплошного цилиндра по винтовой линии малого шага (см. рис. 6.19, г) приращение температуры точек а н в выразится как сумма приращения температур от мгновенных кольцевых источников, расположенных на различных расстояниях х от точек Л и В и для которых время t, прошедшее с момента пересечения плоскости / — / движущимся источником теплоты, различно: at = -j^i Ф„(г, tr-''^\(6.60) где хп — расстояния до точки а или в в плоскости / — / при 194
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 191 192 193 194 195 196 197... 558 559 560
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
