Теория сварочных процессов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 188 189 190 191 192 193 194... 558 559 560
|
|
|
|
пересечении источником теплоты плоскости /—/ приращения температурных полей от отдельных источников суммируются. Например, для определения приращения температуры в точке А по аналогии с формулой (6.45) ДГ^^ g е-с'/{ш,)-ь,. ^(6.55) где п — число пересечений источником теплоты плоскости /—/, в которой находится точка А; tn — время, прошедшее с момента пересечения источником плоскости /—/ при первом, втором и т. д. проходах (нумерация проходов ведется от первого прохода, т. е. время tn уменьшается по мере увеличения индекса "п"). Например, если источник теплоты на рис. 6.19, в совершает четвертый оборот, выйдя из точки Оо, и находится в точке О, при этом время одного оборота равно 10 с, а время прохождения отрезка OiO равно 2 с, то /г = 4; ^1 = 3-10 + 2 = 32 с; ^2 = = 2-10 + 2 = 22 с; ^3 = 1 • 10 + 2 = 12 с; ^4 = 2 с. При винтовой наплавке на тонкостенный цилиндр (рис. 6.19,г) можно также приближенно пользоваться схемой быстродвижу-щегося линейного источника теплоты в пластине с суммированием температурных полей от отдельных источников. Если приближенно полагать а х 90°, то ДГ^З ?g-x;/(4af.) Ьи ^(6.56) " об V iaXcotn где п — число пересечений источником теплоты плоскости / —/, в которой находится точка А (см. рис. 6.19, г); х„ — расстояние до точки А в плоскости /—/ при различных проходах, т. е. Х|, Х2, х„; tn — время, прошедшее с момента пересечения источником теплоты плоскости /—/ при первом, втором и т. д. проходах (нумерация проходов ведется от первого). Для точки В на рис. 6.19, г периоды времени ti, t2, ^з, tt и т. д. те же, что и для точки Л, так как точка В находится в одной плоскости с точкой А, на координаты xi, Х2, Хз и т. д. будут иметь другие значения. ТОНКОСТЕННЫЙ КОНУС При расчетах температурных полей в случае выполнения продольного шва на конусе небольшого диаметра необходимо принимать во внимание, что конус развертывается в клиновидную пластину. Тогда температурное поле при выполнении продольного шва будет таким же, как при одновременном движении ряда источников из точек О, Oi, О2 и т. д. в радиальном направлении (рис. 6.19, (?) по прямым линиям OA, О1Д1, О2Д2. Сварка кольцевого шва на конусе соответствует движению ряда источников по дугам окружности ОВ, 0\В\, О2В2 и т. д. 191
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 188 189 190 191 192 193 194... 558 559 560
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
