Теория сварочных процессов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 186 187 188 189 190 191 192... 558 559 560
|
|
|
|
быть представлена двояко: либо как сумма полей приращений температур множества мгновенных источников теплоты (см. рис. 6.16, в) F [Z,t) =£_(26„-.)V(4a)(g_53) -оо У4ла1 (п =0, 1; — 1, 2; —2; -|_оо;—оо), либо с использованием ряда Фурье f (г, О = 1 + 2 £ cos Ы(г/Ь).(6.54) Для облегчения расчетов на рис. 6.17,6 представлена номограмма для определения численных значений F(z, t) в зависимости от z/6 и безразмерного времени х = at/b^. При г 0,5 f (Z, О " 1 В формуле (6.52) b = 2а/(срб), в формулах (6.52), (6.53) и (6.54) t — время, прошедшее с момента пересечения источником теплоты плоскости, где находится рассматриваемая точка. Используя рассмотренные выше принципы учета ограниченности размеров тела, можно определять температуру и в телах других форм. 6.6. Нагрев тел вращения ТОНКОСТЕННЫЙ ЦИЛИНДР Нагрев при однопроходной дуговой сварке продольных и кольцевых швов тонкостенных цилиндрических оболочек, несмотря на их кривизну, может быть приравнен к случаю нагрева пластины линейным источником теплоты. Это объясняется тем, что цилиндр представляет собой развертывающуся поверхность. При больших размерах цилиндра (диаметр и длина) процесс распространения теплоты аналогичен процессу в бесконечной пластине. Однако при малых диаметрах происходит наложение тепловых потоков от различных участков выполняемого шва. Рассмотрим общий случай нагрева тонкостенного цилиндра источником, который начинает свое движение из точки О (рис. 6.19, а) под некоторым углом а к образующей цилиндра достаточно большой длины. Процесс распространения теплоты в цилиндре диаметром d в этом случае аналогичен случаю одновременного движения бесконечно большого числа источников теплоты из точек Oi, О2, On, сдвинутых относительно друг друга на шаг nd (рис. 6.19,6). Температурное поле достаточно рассматривать в пределах одного интервала nd, так как оно будет повторяться во всех других интервалах. Если угол а равен 90°, то это соответствует случаю сварки кольцевого шва. Иногда при сварке кольцевых швов тонких обо 139
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 186 187 188 189 190 191 192... 558 559 560
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
