Теория сварочных процессов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 185 186 187 188 189 190 191... 558 559 560
|
|
|
|
пластины выравнена и температурное поле приближается к полю линейного источника теплоты в пластине. Зона //—переходная. Соотношение между размерами трех зон может изменяться в зависимости от режима сварки и свойств материала. Пример 8. На стальной лист толщиной 18 мм наплавляют валик, мощность источника q = 4000 Вт, скорость его перемещения а = 3,6 м/ч = 0,1 см/с, теплофизические коэффициенты Я= 0,04 Вт/(см-К), а = 0.09 cm'Vc. Рассчитать приращение температуры предельного состояния в точках Л и В, находящихся на верхней и на нижней плоскостях на расстоянии 20 мм позади источника теплоты по оси его движения. Координаты точки А: jc = — 2 см, у = О, 2 = 0, г = 2 см; точки В: х = = — 2 см, у = О, 2 = 2 см, л = 2 см. Используем формулу (6.50). Для определения коэффициента т. вычисляем значения критериев: v6 0,1-1,8 _ г _ 2 _ ^' R I о 1,11. 2а 2-0,09 ' 6 1,8 Для точки А значение m находим при г = О по кривой vb/{2d) = 1 в верхней части номограммы рис. 6.17, а: = 1,1. Для точки В значение т находим при Z = б по кривой а6/(2а) = I в нижней части номограммы: гПв = 0,9. Приращение температуры предельного состояния определяем по схеме пластины с равномерным по толщине выделением теплоты, т. е. по фор.чуле (6.23) прн X = — 2 см, г = 2 см. Это значение входит как сомножитель т во вторую часть формулы (6.51): AT = ~^е''"'^^"Ко{-^) = 885е''"Л, (1,11) = 885-3,034-0,36 = 967 К. 2лло^ 2а f Приращение температуры точки А верхней плоскости ДГд= тлД7'= 1,1-967 = 1073 К. Приращение температуры точки В нижней плоскости АТд = т^АТ = 0,9-967 = 870 К. На расстоянии 2 см позади источника теплоты разность температур по толщине листа составляет 1073 — 870= 203 К. БЫСТРОДВИЖУЩИИСЯ ТОЧЕЧНЫЙ ИСТОЧНИК НА ПОВЕРХНОСТИ ПЛАСТИНЫ в предыдушем случае предполагалось, что точечный источник теплоты может перемешаться по поверхности пластины с произвольной, в том числе и с малой, скоростью. При больших скоростях перемешения точечного источника теплоты, как это показано в п. 6.4, можно не принимать во внимание процесс распространения теплоты вдоль оси движения источника, а рассматривать только распространение теплоты вдоль осей Оу и Oz. Таким образом, процесс распространения теплоты в рассматриваемом случае представляется как распространение теплоты от мгновенного источника, выделившего теплоту в точке О в момент времени ^ = О (см.. рис. 6.16, в): AT = -S-F{z, Or—.(6-52) где функция F{z,t) выражает процесс распространения теплоты вдоль оси Oz с учетом отражения его от плоскости / и может 188
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 185 186 187 188 189 190 191... 558 559 560
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
