Теория сварочных процессов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 184 185 186 187 188 189 190... 558 559 560
|
|
|
|
h^^T'N;^ ^ Верхняя плоскость у, ем 'ho -S -в "5 Чх.сн в) -" |''" i 1 i I S Рис. 6.18. Температурное поле предельного состояния при наплавке иа лист толщиной 2 см ((/= 4000Вт, у = 0,1 см/с, Я = 0,4 Вт/(см-К), а = 0,1 см7с): а — изотермы и кривые максимальных приращений температур иа верхней (z = 0) и нижней (z = 6) плоскостях пластины; 6 — изотермы и кривые максимальных приращений температур а продольной плоскости xOz; о — изотермы н нормальные к ним линии теплового потока в поперечной плоскости уОг ИСТОЧНИКОМ, К приращению температуры пластины, вызываемой линейным источником. Для 2 = О m 1, для 2 = б m 1. Характер температурного поля в плоском слое (рис. 6.18) в общем случае позволяет выделить три зоны. В зоне /, прилегающей к источнику теплоты, распределение температуры мало отличается от распределения в полубесконечном теле. В зоне ///, находящейся от источника теплоты обычно на расстоянии, равном нескольким толщинам пластины, температура по толщине 187
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 184 185 186 187 188 189 190... 558 559 560
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
