Теория сварочных процессов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 183 184 185 186 187 188 189... 558 559 560
|
|
|
|
'rlz.t) 1 г 3 15 s s ш 14 го 31 id. Рис. 6.17. Номограммы для определения т и f {г, t) редь, теплота фиктивного источника 0\ будет отражаться от плоскости //, что должно быть учтено расчетной схемой. С этой целью вводят фиктивный источник О2 на расстоянии 26 от плоскости П. Однако теплота источника О2 будет отражаться от границы /, что требует введения фиктивного источника О3. Этот процесс может быть продолжен до бесконечности. Суммирование приращений температурных полей от всех точечных источников мощностью q, перемещающихся со скоростью и в предельном состоянии, дает уравнение л=-Ьоо оо g-vkh2a) 2 J _£L . е(-г-'/(4а)-Й/{4аО; (6.49) Rl=^ly^^z-2nb)\(6.50) где п — целые числа от — оо до + оо. Численное определение приращений температуры проводят по формуле (6.51) при помощи номограммы для определения коэффициента т, соответствующего верхней и нижней плоскостям плоского слоя (рис. 6.17, а) и выражающего отношение приращений температуры на поверхности плоского слоя, нагреваемого точечным 186
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 183 184 185 186 187 188 189... 558 559 560
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
