Теория сварочных процессов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 180 181 182 183 184 185 186... 558 559 560
|
|
|
|
Температуру точки околошовной зоны с координатой у — 3 см определим по формуле (6.47); 7 = 6800e-3V('f-o,08.40)-3.06-10 + 450 = 0,5.0,8V4-3,14-0,39-4,9-40 = 548е-''''°^-°''" + 450 = 548-0,438 + 450 = 690 К. Температура оси шва по формуле (6.47) при у = О Т = 548е-"'22 ^ ^ 548.0,885 + 450 = 935 К. 6.5. Влияние ограниченности размеров тела на процессы распространения теплоты До сих пор рассматривались процессы распространения теплоты в неограниченных телах. Это упрощало расчеты, так как не нужно было вводить граничные условия. Несмотря на то что свариваемые изделия всегда имеют ограниченные размеры, в большинстве случаев для оценки температурного поля и определения термических циклов нет необходимости учитывать влияние границ тела. Однако в ряде случаев такой учет оказывается необходимым вследствие значительного влияния отраженной от границ тела теплоты на температурное поле. Границы тела в первом приближении можно считать не пропускающими теплоты, т. е. считать адиабатическими (см. п. 5.2). В п. 5.2 указывался прием, с помощью которого можно удовлетворить адиабатическому условию и получить действительное распределение температур, зная закон распределения температуры в неограниченном теле. Этот прием используется также и для описания перемещающихся температурных полей. ДВИЖЕНИЕ ИСТОЧНИКА ВБЛИЗИ КРАЯ ТЕЛА Допустим, что источник теплоты перемещается на некотором расстоянии от края пластины г/о (рис. 6.15). Считая границу /—/ адиабатической, создадим отражение теплоты от нее. Этого можно достигнуть, если предположить, что пластина бесконечна и в ней движутся одновременно с одинаковой скоростью два источника одинаковой мощности. Расстояние между действительным и фиктивным источниками равно 2 г/оРаспределение температуры в некотором произвольном сечении от действительного qi и фиктивного q'l источников теплоты в бесконечной пластине показановведения дополнн-„о „ г,г.iu.vioanu тельного движущегося источника д' на рис. 6.15 штриховыми ли для учета отражения теплоты от граии ниями 1 v[ г соответственно. цы / —/ ^^^^ (----,-- • Л 183
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 180 181 182 183 184 185 186... 558 559 560
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
