Теория сварочных процессов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 178 179 180 181 182 183 184... 558 559 560
|
|
|
|
Если из выражения (6.43) найти величину д'^Т/дх^, пропорциональную разности тепловых потоков, проходящих через плоскости / и / ' в направлении Ох, и записать ее в функции v и ^ то обнаружится, что количество теплоты, поступающей в слой между плоскостями / и /' при конкретном /, сильно зависит от v. Чем больше V, тем меньше влияние тепловых потоков вдоль оси Ох на распределение приращений температур в плоскости yOz. Процесс распространения теплоты почти полностью зависит от тепловых потоков в плоскости yOz. Такое физическое представление о процессе распространения теплоты позволяет получить уравнение (6.42) другим, довольно наглядным способом. Точечный источник теплоты, проходя через плоскость / (рис. 6.13, а), выделяет на участке dx в течение времени dx/v количество теплоты Q = qdx/v. Эта теплота распространяется в полубесконечном плоском слое /' —/ толщиной б = dx, и, следовательно, для описания процесса распространения теплоты можно использовать уравнение (6.6) для бесконечной пластины с учетом того, что слой /'—/ представляет собой полубесконечную пластину без теплоотдачи {Ь — = 0), а количество теплоты в этом случае равно 2Q. Подставляя величины 2Q = 2qdx/v и б в уравнение (6.6), получаем уравнение (6.42). Для определения приращений температуры точек, расположенных позади источника теплоты, можноиспользовать уравнения (6.42) или (6.43). При использовании уравнения (6.42) необходимо иметь в виду, что для каждой поперечной плоскости / полубесконечного тела принимается свое время t, отсчитываемое с момента прохождения источника теплоты через рассматриваемую плоскость. Приведенноена рис. 6.14 распределение приращений температуры, описываемое уравнением (6.42), в области остывания мало отличается от распределения, описывае / г =5Ch /у г 0 у \ АТ,/( 600 300 80 -50 40 -го 6) LWOK 200 300 7 X 500 Рис. 6.14. Распределение приращений температуры при движении мощного быстродвижу-щегося точечного источника по поверхности массивного тела = 21 кВт, v = 1 см/с): а — распределение приращений температуры по линиям, параллельным оси Ох; б — изотермы иа поверхности тела 181
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 178 179 180 181 182 183 184... 558 559 560
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
