Теория сварочных процессов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 177 178 179 180 181 182 183... 558 559 560
|
|
|
|
—f— / / / /-Х 5 Рис. 6.13. Схема выделения плоскостями [ и I' зон распространения теплоты от мощного быстродвнжущсгося источника: а — точечный источник на поверхности полубесконечиого тела; б — линейный источник в бесконечной пластине Очевидно, что уравнение (6.22) для области позади источника теплоты, где хсО, можно преобразовать с учетом /?=-^/7+^^+? и X = — vt к следующему виду: АТ = о ^ -t + ^/+ и/-\-г^)/у' ) (6.40) где t — время, отсчитываемое от момента, когда источник теплоты пересек перпендикулярную оси Ох плоскость /, в которой расположена рассматриваемая точка (рис.6.13, а). . Так как при v оо величина (у^ z^)/v'^ мала по сравнению с t^, то -yJTTiy' + z')/v' " ( + (y^ + z')/i2v't).(6.41) После преобразований, пренебрегая бесконечно малой величиной, находим Д7'=_2п_е-(г/Чг')/(4ао.(6.42) Уравнение (6.42), не содержащее координаты х, указывает на то, что тепловые потоки в направлении, параллельном оси Ох, вдоль которой движется источник теплоты, ничтожно малы по сравнению с тепловыми потоками в перпендикулярном направлении, так как йГ/дл: = 0. Это справедливо при и ^ оо. Однако уравнение (6.42) может использоваться для технических расчетов, когда скорость v, хотя и не стремится к бесконечности, но достаточно велика. В этом случае применяют замену t = x/v. Тогда (6.43) AT =__3—.g-r'v/{4m). 2лХх (6.44) 180
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 177 178 179 180 181 182 183... 558 559 560
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
