Теория сварочных процессов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 175 176 177 178 179 180 181... 558 559 560
|
|
|
|
нивания. Допустим, что спустя время после прекращения действия источника теплоты требуется определить приращение температуры в неподвижной точке пластины А (х, у), координаты которой записаны в движущейся системе координат. За время начало движущейся системы координат переместится в точку О. Приращение температуры точки А определится как разность двух приращений температур: приращения температуры от источника теплоты ЛГ„, который действовал в течение времени t, продвигаясь из точки Оо в точку О, и приращения температуры от стока теплоты АТ^, который действовал в течение времени на участке 0^0: АГ, = AT, AT,.(6.36) Оба приращения температуры АГ„ и АГ, в уравнении (6.36) можно выразить через приращение температуры предельного состояния и соответствующие коэффициенты теплонасыщения: ДГ, = Ar„pt2 (О -(д ДГ„р [ ф2 (О (/ф)]. (6.37) Предельное приращение температуры и коэффициенты теплонасыщения находят по соответствующим формулам и номограммам. Координаты точки А берут обязательно в движущейся системе координат, которая продолжает перемещаться со скоростью v. Если источник теплоты действовал долго и велико, т. е. к моменту прекращения нагрева было достигнуто предельное состояние, то, следовательно, ^ = /к.+ также велико и 1)52(0 ~ 1-Тогда ДГ, = ДГ„Д1 -ф2(д].(6.38) Последний случай соответствует периоду выравнивания температур после достижения предельного состояния. Пример был иллюстрирован определением приращения температуры в точке А, принадлежащей пластине. Аналогично вычисляют приращения температуры для точек массивного тела и стержня: при этом \рз и t^t, а также ДГ„р берут по формулам (6.22) и (6.30). Пример 6. На поверхность массивного тела из стали, начиная от точки Оо (см. рис. 6.12,6), наплавляют валик ОоО^ длиной 50 мм. Режим наплавки: эффективная мощность (7 = 6000 Вт, скорость и = 0,1 см/с. Согласно табл 5.1 а = 0,083 см'/с, /.= 0,4 Вт/(см-К). Определить приращения температуры точки Оо в момент окончания наплавки и спустя 30 с после окончания наплавки. Для расчета принимаем схему точечного источника теплоты, перемещающегося по оси ох на поверхности полубесконечного тела. Расчет температуры в периоде теплонасыщения в момент окончания сварки. Мгновенные координаты точки Оо в момент, когда источник теплоты находится в точке О, (см. рис. 6.12, б), будут х: = — 5 см, у = О, 2 = О, Л = 5 см. Время действия источника теплоты t = — x/v = 5/0,1 = 50 с. Безразмерные критерии расстояния и времени, от которых зависит коэффициент теплонасыщения г|)з, находят по формулам (6.33): рз = иЛ/(2а) = 0,1-5/(2-0,083) = 3; тз = ц'//(4а) = 0,1^50/(4-0,083) = 1,5. По этим данным из графика, изображенного на рис. 6.11, а, находим г|)з = 0,6. 178
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 175 176 177 178 179 180 181... 558 559 560
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
