Теория сварочных процессов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 170 171 172 173 174 175 176... 558 559 560
|
|
|
|
Температурное поле осесимметрично. В отличие от полубесконечного тела, где стационарное состояние достигается благодаря значительному теплоотводу в трех направлениях, стационарное состояние в пластине возможно лишь при наличии теплоотдачи в окружающее пространство. Если теплоотдача отсутствует, т. е. ft-vO, температура АТ„р возрастает беспредельно, так как при yfbFJa^Q значение функции Ko{-\lbr^/d) стремится к бесконечности. Распределение температуры при стационарном процессе в пластине зависит не только от мощности и коэффициента теплопроводности X, но и от коэффициента теплоотдачи а и толщины пластины 6. Пример 5. Построить график изменения температуры в пластине на участке от лг=2см до лг=—8 см, г/=2см (см. рис. 6.7,6) при нагреве ее движущимся линейным источником теплоты, когда достигнуто предельное квазистационарное состояние; (?=4000Вт, и = 0,1 см/с, 6=1 см; а = 0,085см7с, Х=0,42 Вт/(см-К); ср = 4,9 Дж/(см^-К). Коэффициент теплоотдачи а находим по графику, приведенному на рис. 5.6 для Г=900К; а=6-10"'Вт/(см2.К). Перед вычислением определяем необходимые коэффициенты: Ь = 2ссрб) = 2,45 • 10-' с-'; -^jv'/{W) + b/a = 0,612 см"'; -о/(2а)= -0,59 см-'; д/(2яХб)= 1515 К Температуры определяем для точек х=2; 0; —2; —4; —6; —8 см по формуле (6.26). Для удобства вычислений результаты вносим в таблицу в такой последовательности: X. , см г, см -м/(2а) и = л АГ, к 2 2,83 -1,18 0,307 1,73 0,1593 74 0 2 0 1 1,22 0,310 470 _2 2,83 -1-1.18 3,25 1,73 0,1593 785 —4 4,47 4-2,36 10,59 2,73 0,0476 763 -6 6,32 4-3,54 34,46 3,87 0,0129 673 -8 8,23 4-4,72 112,2 5,03 0,00357 607 При больших значениях аргумента и = r^lv''l(Ad') 4 bja (свыше 10) значения /Со(и) можно вычислять по асимптотической формуле ;C„(")"e-"VvM|l 1/(8")] ПЛОСКИЙ ИСТОЧНИК в БЕСКОНЕЧНОМ СТЕРЖНЕ Представим, что плоский источник теплоты постоянной мощности q равномерно распределен по поперечному сечению стержня F и перемещается с постоянной скоростью v в направлении вдоль стержня (см. рис. 6.7, б). Боковая поверхность отдает теплоту в окружающую среду при постоянном коэффициенте теплоотдачи а. 173
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 170 171 172 173 174 175 176... 558 559 560
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
