Теория сварочных процессов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 169 170 171 172 173 174 175... 558 559 560
|
|
|
|
tJ,K в) то -го -16 -12 1 j'oc шшшш / \ \ У.см -6 -t -г о 2 ч S Рис. 6.9. Приращение температур в предельном состоянии при движении линейного источника теплоты в бесконечной пластине \q = = 4000 Вт, v = 0,1 см/с, б = 1 см, а = 0,1 cmVc; Х= 0,4 Вт/(см-К), 6 = 2,8-10'1/с]: а — из01ермы на поверхности пластины (штриховая кривая — точки с максимальными температурами); б — распределение приращений температуры в сечениях, параллельных оси х; е — распределение приращений температуры в сечениях, параллельных оси у; г — схема координатных осей туры И имел некоторое среднее значение. Фактически это означает, что в области высоких температур теплоотдача на самом деле будет происходить интенсивнее, а в области низких температур слабее, чем это получается из расчета. Картины распределения приращения температуры в пластине (рис. 6.9) и в плоскости хОу массивного тела (см. рис. 6.8) качественно имеют много общего. Отличие заключается в том, что изотермы в пластине еще более вытянуты, чем в полубескоиечном теле. Степень вытянутости изотерм зависит не только от условий сварки и теплофизических свойств материала, но и от теплоотдачи в воздух. Неподвижный источник. Если в уравнении (6.26) принять у = 0, то получим уравнение стационарного температурного поля в пластине: lib (V¥) (6.27) 172
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 169 170 171 172 173 174 175... 558 559 560
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
