Теория сварочных процессов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 168 169 170 171 172 173 174... 558 559 560
|
|
|
|
Пример 4. По поверхности массивного тела движется точечный источник теплоты мощностью 6000 Вт. Определить расстояние от источника теплоты до конца изотермы Д7'=700К. Коэффициент теплопроводности металла Х = = 0,4 Вт/{см.К). Используем формулу (6.22). Так как позади источника теплоты по оси R=-x, то AT„^=q/{2nXR), откуда /?= (?/{2лХД7-)= 6000/(2-3,14-0,4-700) = = 3,44 см. ЛИНЕЙНЫЙ ИСТОЧНИК в БЕСКОНЕЧНОЙ ПЛАСТИНЕ Линейный источник теплоты мощностью q с равномерным распределением ее по толщине пластины движется с постоянной скоростью V (см. рис. 6.7,6). Граничные плоскости z = 0 и z — 8 отдают теплоту в окружающую среду, температуру которой принимаем равной начальной температуре тела Г„. Коэффициент теплоотдачи а. Уравнение, описывающее приращение температур в пластине, получим так же, как в случае точечного источника теплоты. Приращение температуры в точке А от мгновенного линейного источника теплоты, который действовал в точке О', составит в соответствии с уравнением (6.6) dT= ^ fj е(6.24) Интегрируя от О до ^„ и преобразовывая, получим ___(_^, Л__ ДГ=-4-е -"Л е ^^'•а+" wAL^(6.25) 4ллоQt где г^ = х^ + 1/1 Уравнение (6.25) выражает приращение температур в пластине в стадии теплонасыщения. Предельное квазистационарное состояние достигается при /„^оо. В этом случае уравнение (6.25) интегрируется и принимает вид ^^"p=-i-"^'"'^i^VH^). (6.26) где Кй—^функция Бесселя 1-го рода нулевого порядка; 6 = -^ (см. п. 5.2 и 6.1). срб' Предельное состояние. При нагреве пластины линейным источником теплоты распределение температуры по ее толщине согласно уравнению (6.26) равномерно. Следует, однако, иметь в виду, что в действительности из-за наличия теплоотдачи с поверхности пластины всегда наблюдается некоторая неравномерность распределения температуры по ее толщине. Эта неравномерность будет тем значительнее, чем больше величина 46а/а^. Кроме того, при расчете температуры с учетом теплоотдачи коэффициент теплоотдачи а принимался не зависящим от темпера 171
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 168 169 170 171 172 173 174... 558 559 560
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
