Теория сварочных процессов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 167 168 169 170 171 172 173... 558 559 560
|
|
|
|
б)т WHO то х,сп т 1 1 1 1 \ i 1 i й о т то Рис. 6.8. Приращение температур в предельном состоянии при движении точечного источника теплоты на поверхности полубесконечного тела [; = 4000Вт, и = 0,1 см/с, а = 0,1 см^/с, Я, = = 0,4 Вт/(см.К)]: а — изотермы на поаерхности хОу (штриховая кривая разделяет область нагрева и область остывания), б — изотермы в поперечной плоскости xOz, проходящей через центр источника; в — распределение приращений температуры по прямым, параллельным оси х и расположенным на поверхности массивного тела, г — распределение приращений температуры по прямым, параллельным оси у н лежащим в поперечной плоскости xOz; д — схема расположения координатных осей Неподвижный источник теплоты. Если в уравнении (6.22) и==0, то это будет случай стационарного температурного поля в полубесконечном теле ДГ„р=9/(2яХ/?).(6.23) Температура в направлении ог источника теплоты убывает обратно пропорционально R, т. е. по закону гиперболы. Приращения температуры на данном расстоянии R прямо пропорциональны мощности источника теплоты q и обратно пропорциональны коэффициенту теплопроводности к. Распределение температуры не зависит от теплоемкости материала ср, 170
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 167 168 169 170 171 172 173... 558 559 560
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
