Теория сварочных процессов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 166 167 168 169 170 171 172... 558 559 560
|
|
|
|
После преобразований получим ^''=1^'"^\ ^"^'^-F^'(6.21) где /?2 = х' + г/2 + 2^ (рис. 6.7, а). Уравнение (6.21) выражает приращения температур в полубесконечном теле в стадии теплонасыщения, т. е. когда температура отдельных точек непрерывно повышается. Приращение температуры в стадии теплонасыщения численно определяют по номограмме, приведенной в п. 6.3. Предельное состояние. После продолжительного действия источника теплоты достигается так называемое предельное состояние, когда температура точек в подвижной системе координат перестает изменяться во времени. Такое состояние достигается при ^„^оо и называется квазистационарным. В этом случае уравнение (6.21) интегрируется после подстановки R^/{'iat) = u н принимает вид Температурное поле предельного состояния симметрично относительно оси Ох (рис. 6.8). Изотермы на поверхности хОу представляют собой овальные кривые, которые сгущены впереди источника теплоты и раздвинуты позади него (рис. 6.8, а). Изотермические поверхности как бы образованы вращением изотерм относительно оси Ох. Смещенность изотерм относительно друг друга и их вытянутость зависят от безразмерного параметра vR/{2a). В области малых значений vR/{2a) изотермы близки к окружностям, при больших значениях они вытянуты вдоль оси Ох. Распределение приращения температуры по поверхности массивного тела на расстоянии у, равном 1, 2, 3 см, представлено соответствующими кривыми на рис. 6.8, в. Температура точек при приближении источника теплоты резко возрастает, достигает максимума, а затем убывает. Снижение температуры происходит с меньшей скоростью, чем ее подъем. Максимум температуры в точках, находящихся не на оси Ох, достигается после прохождения источником теплоты плоскости, параллельной yOz, в которой находится рассматриваемая точка. В более удаленных от оси Ох точках максимальная температура достигается позже и имеет меньшее численное значение по сравнению с точками, расположенными ближе к оси Ох. Штриховой линией на рис. 6.8, а соединены точки с максимальной температурой на плоскости хОу. Поверхность раздела областей нагрева и остывания получается путем вращения штриховой кривой относительно оси Ох. Область впереди штриховой кривой нагревается, позади — остывает. 169
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 166 167 168 169 170 171 172... 558 559 560
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
