Теория сварочных процессов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 164 165 166 167 168 169 170... 558 559 560
|
|
|
|
Искусственно можно представить, что после прекращения действия источника теплоты q продолжают действовать одновременно в одной и той же точке фиктивный источник теплоты q и фиктивный сток теплоты —q. Под стоком теплоты будем понимать такой источник теплоты, действие которого вызывает отрицательное приращение температуры. Фиктивный источник и фиктивный сток теплоты будут взаимно уничтожаться, т. е. будет соблюдаться условие о прекращении существования действительного источника теплоты начиная с момента времени t = to. Изменение температуры в период выравнивания определится как разность приращений температур источника ДГ^ и стока теплоты ЛГ,. Например, для точечного источника, используя выражение (6.11), находим -Ф( 2kIR 1-Ф 2лЯ,/? 1 L R л/4а(/-/о) —) У). V4aF (6.18) где t — время от начала действия источника теплоты до рассматриваемого момента времени; to — продолжительность действия источника теплоты. Аналогично можно определить выравнивание температур после окончания действия линейного или плоского неподвижного источника теплоты. Пример 3. Для услопий примера 1 определить приращение температуры течки /?=!,5см спустя 25 с после прекращения горения дуги. Время нагрева /о =20 с. Используем формулу (6.18). Полное время / = 45 с. 2-3,14 4200 1 Г _1, 0,4-1,51 L 4-0,08(' 1,08(45—20) J = 1115[Ф(0,53)-Ф(0,4)]= 132К. -ф 1,5 4-0,08-45J = 132 К 11= 6.2. Движущиеся источники теплоты Для составления уравнений, описывающих процесс распространения теплоты от движущихся непрерывно действующих источников, используют принцип наложения. С этой целью весь период действия источника теплоты разбивают на бесконечно малые отрезки времени dt. Действие источника теплоты в течение бесконечно малого отрезка времени dt представляют как действие мгновенного источника теплоты. Суммируя процессы распространения теплоты от действующих друг за другом в разных местах тела мгновенных источников теплоты, получают уравнение температурного поля при непрерывном действии движущегося источника теплоты. 167
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 164 165 166 167 168 169 170... 558 559 560
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
