Теория сварочных процессов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 162 163 164 165 166 167 168... 558 559 560
|
|
|
|
Интегрируя от О до ^ и вводя замены, находим Д7-=^ { ^_-[ 1 -ф(V) (6.15) Так же как и в случае линейного источника теплоты, температура точек стержня беспредельно возрастает с ростом t (рис. 6.3, в). Нагрев тел неподвижными источниками теплоты, действующими бесконечно длительное время, рассмотрен в п. 6.2. Неподвижный непрерывно действующий источник теплоты переменной мощности. Определение приращений температуры точек тела при действии источника теплоты переменной мощности принципиально ничем не отличается от ранее рассмотренных случаев с источниками теплоты постоянной мощности. Если мощность источника теплоты изменяется во времени, т. е. q — q{t), то необходимо взамен постоянной величины q в уравнения (6.9), (6.12) и (6.14) подставить функцию q{t), а затем провести интегрирование. Разумеется, при этом может оказаться, что интегралы взять невозможно. В таких случаях их определение следует производить численно, составляя таблицы или программу для ЭВМ. Выравнивание температур. Определять температуру точек тела в процессе выравнивания, когда источник теплоты прекратил свое действие, можно двояко. Во-первых, начальное неравномерное распределение температуры Г„ можно рассматривать как некоторую температуру, возникшую вследствие выделения теплоты мгновенными элементарными источниками теплоты в момент времени ^=0. Зная закон распределения температуры от отдельного мгновенного источника теплоты, можно путем интегрирования по объему тела определить температуру от суммарного действия всех элементарных источников, т. е. описать процесс выравнивания температуры. Рассмотрим в качестве примера выравнивание температуры в бесконечном стержне сечением f, который при ^=0 был нагрет до Г„ на участке длиной 2/; будем полагать, что остальная часть стержня находилась при Г = 0 (рис. 6.4). Выде Т Рис. 6.4. Начальное распределение температуры 7"„ в стержне на участке 21 165
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 162 163 164 165 166 167 168... 558 559 560
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
