Теория сварочных процессов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 161 162 163 164 165 166 167... 558 559 560
|
|
|
|
Определяем эффективную мощность 7 =У/= 0,7 • 30 • 200 = 4200 Вт. Находим Ф(") = Ф(0,59) = 0,596. Приращение температуры определяем по формуле (6.11) 4200 ^^=2.3,14.0.4.1.5 Линейный источник теп,лоты в пластине. Рассмотрим случай линейного источника теплоты в пластине без теплоотдачи. Так же как и для точечного источника теплоты, из уравнения (6.6) находим приращение температуры: dr = —^f—e-'V(4.o.(6.12) Интегрируем от О до i? и вводим замену z=r^/{4at): где Ei — интегральная показательная функция. Изменение температуры во времени показано на рис. 6.3, б. В отличие от точечного источника теплоты в полубесконечном теле, где температуры отдельных точек стремятся к определенным значениям, в пластине температуры точек возрастают беспредельно. Непрерывное нарастание температуры объясняется тем, что в пластине тепловой поток стеснен и теплота не успевает перетекать в более холодные зоны. При наличии теплоотдачи с поверхностей пластины (см. п. 5.2) температуры точек стремятся к определенным конечным значениям. Пример 2. Пластина из низкоуглеродистой стали толщиной 6 = 0,5 см нагревается неподвижной дугой мощностью ?= 4000 Вт. Определить время, необходимое для нагрева на Д7" = 800К пятна диаметром 2 см. Теплофизические коэффициенты находим из табл. 5.1: А, = 0,4 Вт/(см-К); а=0,08см^/с. Используем формулу (6.13) „./ \ ДГ4л;.6 800-4-3,14-0,4-0,5 „ ^^ К—ш) ^----4000По таблицам для интегральной показательной функции находим, что значение аргумента —л7(4а/) = — 0,55; / = rV(4a-0,55)= 6 с. Плоский источник теплоты в стержне. Рассмотрим случай нагрева плоским источником теплоты полубесконечного стержня без теплоотдачи. Поступая аналогично предыдущим случаям, из выражения (6.8) с учетом fe = 0 находим приращение температуры: 164
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 161 162 163 164 165 166 167... 558 559 560
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
