Теория сварочных процессов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 155 156 157 158 159 160 161... 558 559 560
|
|
|
|
1. Источники теплоты считают либо сосредоточенными, либо распределенными по соответствующему закону, который позволяет относительно просто описать процесс распространения теплоты. 2. Формы тела упрощают, принимая их такими, которые были рассмотрены в п. 5.1. 3.Теплофизические коэффициенты X, а, ср, а принимают не зависящими от температуры. Это допущение хотя и искажает действительный процесс распространения теплоты в теле, но значительно упрощает математические выражения. Указанные допущения позволяют получить стройную теорию распределения температуры в телах при нагреве их различными движущимися источниками теплоты. Эта теория хорошо отражает качественную картину, а в ряде случаев дает также и достаточную для технических расчетов точность описания сварочных процессов. В точках, где находятся сосредоточенные источники, расчетная температура может достигать бесконечно больших значений. Наибольшие погрешности в описании полей температур наблюдаются в зонах вблизи действия источников теплоты. Определение температур в этих зонах по изложенным здесь методикам проводить не следует. В настоящей главе в основном излагается математическая сторона теории, построенной с учетом указанных выше допущений. 6.1. Распространение теплоты от неподвижных источников МГНОВЕННЫЙ ТОЧЕЧНЫЙ ИСТОЧНИК Приращение температуры в точках бесконечного тела в случае действия мгновенного точечного источника будет выражено следующим уравнением: ^т=—-^--—e-'''/(''"\(6.1) где ДГ — приращение температуры в рассматриваемой точке с координатами х, у, z; t — время, отсчитываемое с момента введения теплоты; R = -\-у'^-\-z^ — расстояние до рассматриваемой точки от начала координат, где была введена теплота. При /=0 во всех точках, где Яф^, имеем Д7"=0. В точке /?=0 при /=0 имеем Д7"-^оо. В правильности выбора постоянного множителя в уравнении (6.1) можно убедиться путем вычисления интеграла, выражающего полное количество введенной теплоты во всем объеме бесконечного тела. Это количество в любой момент времени равно Q, так как тело в данном случае не отдает теплоты в окружающее пространство. Распределение температуры при распространении теплоты от мгновенного источника теплоты, приложенного в точке О на поверхности полубесконечного тела (рис. 6.1), аналогично (6.1) для бесконечного 158
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 155 156 157 158 159 160 161... 558 559 560
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
