Теория сварочных процессов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 151 152 153 154 155 156 157... 558 559 560
|
|
|
|
/ чение определенного отрезка времени t. —' / В этом случае он уже не будет мгно / / ^ венным, так как теплота выделяется в точке постепенно. Источники теплоты могут быть неподвижные, движущиеся и быстродви-Рис. 5.11. Движущийся тожущиеся. Очевидно, что движущийся чечяый источник на поверхисточник не может быть мгновенным, ности полубесконечиого тела ^ак как предполагается, что его движение протекает в течение некоторого отрезка времени, когда выделяется теплота. Точечный непрерывно действующий источник, продвигающийся из точки О в направлении x (рис. 5.11), представляет собой движущийся источник. Для быстродвижущихся источников характерен ряд особенностей, которые рассмотрены в п. 6.4. СХЕМАТИЗАЦИЯ СВАРОЧНЫХ ИСТОЧНИКОВ ТЕПЛОТЫ В разд. I были рассмотрены многие виды источников теплоты, которые используют для целей сварки. Главные особенности этих источников — характер распределения и интенсивность тепловых потоков, сообщаемых ими свариваемому или нагреваемому телу. Не затрагивая здесь физических аспектов появления теплоты в телах, которые были подробно рассмотрены в разд. I, отметим, что теплота может либо передаваться телу через поверхность металла, либо выделяться на поверхностях металла и в тонких приповерхностных слоях, либо генерироваться в глубине металла. Отмеченный различный характер выделения теплоты не является определяющим при выборе тех или иных расчетных схем введения теплоты в тело. Поясним это на примере обычного дугового разряда в случае сварки металла за один проход с полным проплавлением. Теплота передается свариваемой пластине через поверхность ванны расплавленного металла. Казалось бы, что источник теп-Л01 ь, должен быть предстгвлен в виде распределенного источнике на поверхности пластины, аналогично рис. 5.10, г. Но потоки жидкого металла в ванне перемещаются с большими скоростями, а поверхность самой ванны имеет некоторое углубление. В результате этого для случая сварки с полным проплавлением источник теплоты представляют как равномерно распределенный по толщине пластины. В плоскости хОу распределение теплового потока описывают кривой Гаусса (нормальным законом) (72 = 92те-*'',(5.33) где дгт — наибольший тепловой поток в центре пятна нагрева; k — коэффициент сосредоточенности теплового потока источника; г — радиальное расстояние от рассматриваемой точки до оси (рис. 5.12). IS4
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 151 152 153 154 155 156 157... 558 559 560
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
