Теория сварочных процессов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 145 146 147 148 149 150 151... 558 559 560
|
|
|
|
вого потока не границе тела. Если вспо. мнить, что закон теплопроводности выражает связь между тепловым потоком и градиентом температур, то станет понятным, что условие 2-го рода задает градиент температуры на границе тела. Адиабатическая граница представляет собой частный случай условия 2-го рода, когда тепловой поток с поверхности тела равен нулю, т. е. qs = 0; dT/dn\s = 0. В технических расчетах, в частности применительно к сварке, нередко встречаются случаи, когда тепловой поток с поверхности тела мал по сравнению с потоками внутри тела. Тогда можно считать эту границу адиабатической. Например, при нагреве сварочной дугой полубесконечной пластины в точке О (рис. 5.7,.б) граница А—А соприкасается с воздухом и излучает некоторое количество теплоты. Для простоты расчетов можно принять, что граница А — А теплонепроницаема, т. е. адиабатична. Выполнить это условие можно, пользуясь формальным приемом. Допустим, что пластина бесконечна и в ней на расстоянии L по другую сторону от линии Л — Л в точке 0\ действует точно такой же источник теплоты, как и в точке О. Очевидно, что тепловой поток через границу Л — Л от источника О равен в каждой точке линии Л — Л тепловому потоку от источника 0\. Суммарный тепловой поток через границу Л — Л, следовательно, равен нулю. Температуру точек полубесконечной пластины находят путем сложения ординат кривой / с ординатами кривой /' (рис. 5.7,6). Температура края полубесконечной пластины оказывается вдвое больше температуры соответствующих точек бесконечной пластины. Описанный прием компенсации теплового потока носит название метода отражения, так как в этом случае теплонепроницаемая граница может рассматриваться как граница, отражающая тепловой поток, идущий со стороны металла. Условие 3-го рода определяет теплообмен на границе тела и среды с заданной температурой. По правилу Ньютона, q,s=OLiT-TJ,(5.16) где "725 — удельный тепловой поток через граничную поверхность; Т — температура точек поверхности тела; — температура среды. Очевидно, что по закону теплопроводности к границе поступает теплота q2= —кдТ/дп, при этом q^^=q2. Из условия 3-го рода как предельные случаи могут быть получены изотермическое и адиабатическое условия. Если Я — некоторая конечная, не равная нулю величина, то при а--оо условие будет изотермическим, а при а^О — адиабатическим. Применение граничного условия 3-го рода проиллюстрируем примером свободного охлаждения тонкой пластины. Задаемся граничными условиями: 148
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 145 146 147 148 149 150 151... 558 559 560
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
