Теория сварочных процессов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 142 143 144 145 146 147 148... 558 559 560
|
|
|
|
5.2. Поверхностная теплоотдача и граничные условия Выше были сформулированы условия теплопередачи в твердых телах вследствие теплопроводности металлов. С поверхности металлов теплота передается конвективным путем или посредством радиации. Указанные процессы играют важную роль при сварке: в конечном итоге вся теплота, введенная при сварке, отдается в окружающее пространство и тела остывают. КОНВЕКТИВНЫЙ ТЕПЛООБМЕН При конвективном теплообмене теплота с поверхности уносится жидкостью или газом, которые перемещаются относительно поверхности. Движение жидкости или газа может возникать вследствие различной плотности нагретых и ненагретых зон или в результате принудительной циркуляции жидкости и газа. Приближенно тепловой поток "Узк с единицы поверхности за единицу времени при конвективном теплообмене определяется по правилу Ньютона: Q2.= aAT-T^).(5.10) где —коэффициент конвективной теплоотдачи; Т — температура поверхности твердого тела; 7"^ — температура среды (жидкости или газа). Коэффициент — не постоянная величина, он может изменяться в широких пределах в зависимости от следующих факторов: от свойств окружающей среды (теплопроводности, плотности, вязкости) и ее движения относительно поверхности; от физических свойств поверхности, отдающей теплоту; от формы поверхности тела и ее положения в пространстве; от разности температур Т—Т^. ЛУЧИСТЫЙ ТЕПЛООБМЕН Тепловое излучение представляет собой электромагнитные колебания. Удельный поток излучения тела пропорционален четвертой степени его абсолютной температуры (закон Стефана — Больцмана): q^r=CJl;(5.11) С, = еСо.(5.12) Коэффициент Cq зависит от состояния поверхности тела и выражается через коэффициент степени черноты тела е. Для абсолютно черного тела 8=1, а C,= Ua = b7fi НВт/(см^ К"). Большинство встречающихся в технике тел можно рассматривать как серые, у которых е1. Значение е зависит от природы тела, характера поверхности и температуры. Для окисленных шероховатых поверхностей сталей е изменяется от 0,6 до 0,95. 6-923
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 142 143 144 145 146 147 148... 558 559 560
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
