Физические методы исследования металлов и сплавов

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу Физические методы исследования металлов и сплавов

Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .

Страницы: 1 2 3... 96 97 98 99 100 101 102... 163 164 165

	 Изменение магнитного состояния тела от точки А до точки С и обратно (рис. 6.16) происходит по кривым воз­врата, образующим частную несим­метричную петлю гистерезиса. Площадь, ограниченная макси­мальной петлей гистерезиса, пропор­циональна работе, затрачиваемой на один цикл перемагничивания мате­риала, то есть на изменение его со­ стояния от Bs до -Bs и снова до Bs Рис. 6.16. Кривые размагничивания Br—Hc, плотность потенциальной энер­гии W(B) и кривые возврата A—C—A (см. рис. 6.15). Эта характеристика имеет важное значение для материа­ лов, работающих в переменных маг­нитных полях. Работа перемагничивания, выражаемая как мощность, отне­сенная к одному килограмму массы магнитопровода, называется потерями на гистерезис и обозначается Рг, Вт/кг. Некоторые сплавы имеют петлю гистерезиса, форма которой близка к прямоугольнику. В таких случаях форма петли характеризуется коэффици­ентом прямоугольности KD h = Br/Bs. Чем ближе KD h к единице, тем больше петля приближается к прямоугольнику. 6.3.3. Магнитная энергия ферромагнетиков В разделе 6.1.4 уже отмечалось, что ферромагнитные тела в ненамаг-ниченном состоянии состоят из ряда областей, самопроизвольно намагни­ченных до насыщения, называемых доменами. Такой спонтанный магне­тизм обусловлен электростатической энергией обменного взаимодействия. Кроме того, ферромагнетики обладают и магнитной энергией, подразде­ляемой на магнитостатическую энергию и энергию анизотропии. Магнитостатическая энергия, в свою очередь, подразделяется на два вида. 1. Энергия взаимодействия постоянного магнитного поля с постоян­ным магнитным моментом Пусть однодоменная частица с намагниченностью М находится в по­стоянном магнитном поле Н. Если при любом угле <р между векторами намагниченности и напряженности поля значение вектора М не меняется, то энергия . (6.27) 99 rss Карта

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу